(162)
[Formel 1]
, und nach der Phasenregel sind von den 4 Variabeln th, p, c', c" zwei willkührlich, die andern dadurch bestimmt.
Bei irgend einer mit den äusseren Bedingungen vorgenom- menen Aenderung ergibt sich nach (153) folgendes Gesetz für die Verschiebung des Gleichgewichts:
[Formel 2]
(163)
[Formel 3]
. Hierin ist für die erste Phase: (164)
[Formel 4]
. Zwischen den Abgeleiteten von Ph' nach M1' und M2' bestehen gewisse einfache Beziehungen. Da nämlich nach (144):
[Formel 5]
, so folgt durch partielle Differentiation nach M1' und nach M2':
[Formel 6]
. Setzen wir also zur Abkürzung: (165)
[Formel 7]
, eine Grösse, die nur von der inneren Beschaffenheit der ersten Phase, also von th, p und c', nicht aber von den Massen M1' und M2' einzeln abhängt, so ergibt sich: (166)
[Formel 8]
.
Anwendungen auf spezielle Gleichgewichtszustände.
(162)
[Formel 1]
, und nach der Phasenregel sind von den 4 Variabeln ϑ, p, c', c″ zwei willkührlich, die andern dadurch bestimmt.
Bei irgend einer mit den äusseren Bedingungen vorgenom- menen Aenderung ergibt sich nach (153) folgendes Gesetz für die Verschiebung des Gleichgewichts:
[Formel 2]
(163)
[Formel 3]
. Hierin ist für die erste Phase: (164)
[Formel 4]
. Zwischen den Abgeleiteten von Φ' nach M1' und M2' bestehen gewisse einfache Beziehungen. Da nämlich nach (144):
[Formel 5]
, so folgt durch partielle Differentiation nach M1' und nach M2':
[Formel 6]
. Setzen wir also zur Abkürzung: (165)
[Formel 7]
, eine Grösse, die nur von der inneren Beschaffenheit der ersten Phase, also von ϑ, p und c', nicht aber von den Massen M1' und M2' einzeln abhängt, so ergibt sich: (166)
[Formel 8]
.
<TEI><text><body><divn="1"><divn="2"><p><pbfacs="#f0198"n="182"/><fwplace="top"type="header"><hirendition="#i">Anwendungen auf spezielle Gleichgewichtszustände</hi>.</fw><lb/>
(162) <hirendition="#et"><formula/>,</hi><lb/>
und nach der Phasenregel sind von den 4 Variabeln <hirendition="#i">ϑ, p, c', c</hi>″<lb/>
zwei willkührlich, die andern dadurch bestimmt.</p><lb/><p>Bei irgend einer mit den äusseren Bedingungen vorgenom-<lb/>
menen Aenderung ergibt sich nach (153) folgendes Gesetz für<lb/>
die Verschiebung des Gleichgewichts:<lb/><hirendition="#c"><formula/></hi> (163) <hirendition="#et"><formula/>.</hi><lb/>
Hierin ist für die erste Phase:<lb/>
(164) <hirendition="#et"><formula/>.</hi><lb/>
Zwischen den Abgeleiteten von <hirendition="#i">Φ'</hi> nach <hirendition="#i">M</hi><hirendition="#sub">1</hi>' und <hirendition="#i">M</hi><hirendition="#sub">2</hi>' bestehen<lb/>
gewisse einfache Beziehungen. Da nämlich nach (144):<lb/><hirendition="#c"><formula/>,</hi><lb/>
so folgt durch partielle Differentiation nach <hirendition="#i">M</hi><hirendition="#sub">1</hi>' und nach <hirendition="#i">M</hi><hirendition="#sub">2</hi>':<lb/><hirendition="#c"><formula/>.</hi><lb/>
Setzen wir also zur Abkürzung:<lb/>
(165) <hirendition="#et"><formula/>,</hi><lb/>
eine Grösse, die nur von der inneren Beschaffenheit der ersten<lb/>
Phase, also von <hirendition="#i">ϑ</hi>, <hirendition="#i">p</hi> und <hirendition="#i">c'</hi>, nicht aber von den Massen <hirendition="#i">M</hi><hirendition="#sub">1</hi>'<lb/>
und <hirendition="#i">M</hi><hirendition="#sub">2</hi>' einzeln abhängt, so ergibt sich:<lb/>
(166) <hirendition="#et"><formula/>.</hi><lb/></p></div></div></body></text></TEI>
[182/0198]
Anwendungen auf spezielle Gleichgewichtszustände.
(162) [FORMEL],
und nach der Phasenregel sind von den 4 Variabeln ϑ, p, c', c″
zwei willkührlich, die andern dadurch bestimmt.
Bei irgend einer mit den äusseren Bedingungen vorgenom-
menen Aenderung ergibt sich nach (153) folgendes Gesetz für
die Verschiebung des Gleichgewichts:
[FORMEL] (163) [FORMEL].
Hierin ist für die erste Phase:
(164) [FORMEL].
Zwischen den Abgeleiteten von Φ' nach M1' und M2' bestehen
gewisse einfache Beziehungen. Da nämlich nach (144):
[FORMEL],
so folgt durch partielle Differentiation nach M1' und nach M2':
[FORMEL].
Setzen wir also zur Abkürzung:
(165) [FORMEL],
eine Grösse, die nur von der inneren Beschaffenheit der ersten
Phase, also von ϑ, p und c', nicht aber von den Massen M1'
und M2' einzeln abhängt, so ergibt sich:
(166) [FORMEL].
Informationen zur CAB-Ansicht
Diese Ansicht bietet Ihnen die Darstellung des Textes in normalisierter Orthographie.
Diese Textvariante wird vollautomatisch erstellt und kann aufgrund dessen auch Fehler enthalten.
Alle veränderten Wortformen sind grau hinterlegt. Als fremdsprachliches Material erkannte
Textteile sind ausgegraut dargestellt.
Planck, Max: Vorlesungen über Thermodynamik. Leipzig: Veit & C., 1897, S. 182. In: Deutsches Textarchiv <https://www.deutschestextarchiv.de/planck_thermodynamik_1897/198>, abgerufen am 09.05.2024.
Alle Inhalte dieser Seite unterstehen, soweit nicht anders gekennzeichnet, einer
Creative-Commons-Lizenz.
Die Rechte an den angezeigten Bilddigitalisaten, soweit nicht anders gekennzeichnet, liegen bei den besitzenden Bibliotheken.
Weitere Informationen finden Sie in den DTA-Nutzungsbedingungen.
Insbesondere im Hinblick auf die §§ 86a StGB und 130 StGB wird festgestellt, dass die auf
diesen Seiten abgebildeten Inhalte weder in irgendeiner Form propagandistischen Zwecken
dienen, oder Werbung für verbotene Organisationen oder Vereinigungen darstellen, oder
nationalsozialistische Verbrechen leugnen oder verharmlosen, noch zum Zwecke der
Herabwürdigung der Menschenwürde gezeigt werden.
Die auf diesen Seiten abgebildeten Inhalte (in Wort und Bild) dienen im Sinne des
§ 86 StGB Abs. 3 ausschließlich historischen, sozial- oder kulturwissenschaftlichen
Forschungszwecken. Ihre Veröffentlichung erfolgt in der Absicht, Wissen zur Anregung
der intellektuellen Selbstständigkeit und Verantwortungsbereitschaft des Staatsbürgers zu
vermitteln und damit der Förderung seiner Mündigkeit zu dienen.
Zitierempfehlung: Deutsches Textarchiv. Grundlage für ein Referenzkorpus der neuhochdeutschen Sprache. Herausgegeben von der Berlin-Brandenburgischen Akademie der Wissenschaften, Berlin 2024. URL: https://www.deutschestextarchiv.de/.
