Mach, Ernst: Die Mechanik in ihrer Entwicklung. Leipzig, 1883.

Die weitere Verwendung der Principien u. s. w.

Die Masse m₁ erhält also die Beschleunigung f—s$\frac {e}{b}$
—[σ]$\frac {e}{a}$, die Masse m₂ aber die parallele Beschleunigung
s′$\frac {e}{b}$. Zwischen s und [σ] besteht eine einfache Beziehung.
Nehmen wir eine sehr starre Verbindung an, so wird
das Dreieck nur unmerklich verzerrt. Die zu f senk-
rechten Componenten von s und [σ] heben sich. Denn
wäre dies für einen Augenblick nicht der Fall, so würde
die grössere Componente eine weitere Verzerrung be-
dingen, welche sofort ihre Aufhebung zur Folge hätte.
Die Resultirende von s und [σ] ist also f direct entgegen-
gesetzt und demnach, wie leicht ersichtlich, [Formel 4] .
Zwischen s und s′ besteht ferner die bekannte Be-
ziehung m₁s=m₂s′ oder s=s′$\frac{m_2}{m_1}$. Im Ganzen er-
halten m₂ und m₁ beziehungsweise die Beschleunigungen
s′$\frac {e}{b}$ und [Formel 7] , oder wenn wir für den
variablen Werth s′$\frac {e}{b}$ den Namen [φ] einführen, die Be-
schleunigungen [φ] und [Formel 9] .

Mit Beginn der Verzerrung nimmt die Beschleunigung
von m₁ durch das Wachsen von [φ] ab, während jene
von m₂ zunimmt. Setzen wir nun die Höhe des Drei-
eckes e sehr klein, so bleiben unsere Betrachtungen
noch anwendbar; es wird aber hierbei a=c=r₁, und
a+b=c+d=r₂. Wir sehen auch, dass die Ver-
zerrung so lange fortwachsen, hiermit [φ] steigen und die
Beschleuniguug von m₁ abnehmen muss, bis die Be-
schleunigungen von m₁ und m₂ sich verhalten wie r₁
zu r₂. Dies entspricht einer Drehung des ganzen Drei-