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Clausius, Rudolf: Über die Anwendung der mechanischen Wärmetheorie auf die Dampfmaschine. In: Annalen der Physik und Chemie, Reihe 4, 97 (1856), S. 441-476, 513-558.

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ein, und bringt die mit m2 behafteten Glieder auf Eine
Seite zusammen, so kommt:
(XIII) m2 [r2 + A u2 (p'1 -- p2)] = m1r1 + M c (T1 -- T2)
+ m0r0 -- m c (T2 -- T0) + A m0u0 (p'1 -- p0) + A M s (p1 -- p'1).
Mittelst dieser Gleichung kann man aus den als bekannt
vorausgesetzten Grössen die Grösse m2 berechnen.

35. In solchen Fällen, wo der mittlere Druck p'1 be-
trächtlich grösser ist, als der Enddruck p2, z. B. wenn
man annimmt, dass während des grösseren Theiles der Ein-
strömungszeit im Cylinder nahe derselbe Druck stattgefun-
den habe, wie im Kessel, und erst zuletzt durch Ausdeh-
nung des schon im Cylinder befindlichen Dampfes der
Druck auf den geringeren Werth p2 herabgesunken sey,
kann es vorkommen, dass man für m2 einen Werth findet,
der kleiner als m1 + m0 ist, dass also ein Theil des ursprüng-
lich vorhandenen Dampfes sich niedergeschlagen hat. Ist
dagegen p'1 nur wenig grösser oder gar kleiner als p2, so
findet man für m2 einen Werth, der grösser als m1 + m0
ist. Dieses letztere ist bei der Dampfmaschine als Regel
zu betrachten, und gilt insbesondere auch für den von
Pambour angenommenen speciellen Fall, dass p'1 = p2 ist.

Wir sind somit zu Resultaten gelangt, welche von den
Pambour'schen Ansichten wesentlich abweichen. Wäh-
rend dieser für die beiden verschiedenen Arten der Aus-
dehnung, welche in der Dampfmaschine nach einander vor-
kommen, ein und dasselbe Gesetz annimmt, nach welchem
der ursprünglich vorhandene Dampf sich weder vermehren
noch vermindern, sondern immer nur gerade im Maximum
der Dichte bleiben soll, haben wir zwei verschiedene Glei-
chungen gefunden, welche ein entgegengesetztes Verhalten
erkennen lassen. Bei der ersten Ausdehnung während des
Einströmens muss nach der eben gefundenen Gleichung (XIII)
noch neuer Dampf entstehen, und bei der weiteren Ausdeh-
nung nach dem Abschlusse vom Kessel, wobei der Dampf
die volle seiner Expansivkraft entsprechende Arbeit thut,
muss nach der früher schon entwickelten Gleichung (VII)
ein Theil des vorhandenen Dampfes sich niederschlagen.

ein, und bringt die mit m2 behafteten Glieder auf Eine
Seite zusammen, so kommt:
(XIII) m2 [r2 + A u2 (p′1 — p2)] = m1r1 + M c (T1 — T2)
+ μ0r0 — μ c (T2 — T0) + A μ0u0 (p′1 — p0) + A M σ (p1 — p′1).
Mittelst dieser Gleichung kann man aus den als bekannt
vorausgesetzten Gröſsen die Gröſse m2 berechnen.

35. In solchen Fällen, wo der mittlere Druck p′1 be-
trächtlich gröſser ist, als der Enddruck p2, z. B. wenn
man annimmt, daſs während des gröſseren Theiles der Ein-
strömungszeit im Cylinder nahe derselbe Druck stattgefun-
den habe, wie im Kessel, und erst zuletzt durch Ausdeh-
nung des schon im Cylinder befindlichen Dampfes der
Druck auf den geringeren Werth p2 herabgesunken sey,
kann es vorkommen, daſs man für m2 einen Werth findet,
der kleiner als m1 + μ0 ist, daſs also ein Theil des ursprüng-
lich vorhandenen Dampfes sich niedergeschlagen hat. Ist
dagegen p′1 nur wenig gröſser oder gar kleiner als p2, so
findet man für m2 einen Werth, der gröſser als m1 + μ0
ist. Dieses letztere ist bei der Dampfmaschine als Regel
zu betrachten, und gilt insbesondere auch für den von
Pambour angenommenen speciellen Fall, daſs p′1 = p2 ist.

Wir sind somit zu Resultaten gelangt, welche von den
Pambour’schen Ansichten wesentlich abweichen. Wäh-
rend dieser für die beiden verschiedenen Arten der Aus-
dehnung, welche in der Dampfmaschine nach einander vor-
kommen, ein und dasselbe Gesetz annimmt, nach welchem
der ursprünglich vorhandene Dampf sich weder vermehren
noch vermindern, sondern immer nur gerade im Maximum
der Dichte bleiben soll, haben wir zwei verschiedene Glei-
chungen gefunden, welche ein entgegengesetztes Verhalten
erkennen lassen. Bei der ersten Ausdehnung während des
Einströmens muſs nach der eben gefundenen Gleichung (XIII)
noch neuer Dampf entstehen, und bei der weiteren Ausdeh-
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die volle seiner Expansivkraft entsprechende Arbeit thut,
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[524/0066] ein, und bringt die mit m2 behafteten Glieder auf Eine Seite zusammen, so kommt: (XIII) m2 [r2 + A u2 (p′1 — p2)] = m1r1 + M c (T1 — T2) + μ0r0 — μ c (T2 — T0) + A μ0u0 (p′1 — p0) + A M σ (p1 — p′1). Mittelst dieser Gleichung kann man aus den als bekannt vorausgesetzten Gröſsen die Gröſse m2 berechnen. 35. In solchen Fällen, wo der mittlere Druck p′1 be- trächtlich gröſser ist, als der Enddruck p2, z. B. wenn man annimmt, daſs während des gröſseren Theiles der Ein- strömungszeit im Cylinder nahe derselbe Druck stattgefun- den habe, wie im Kessel, und erst zuletzt durch Ausdeh- nung des schon im Cylinder befindlichen Dampfes der Druck auf den geringeren Werth p2 herabgesunken sey, kann es vorkommen, daſs man für m2 einen Werth findet, der kleiner als m1 + μ0 ist, daſs also ein Theil des ursprüng- lich vorhandenen Dampfes sich niedergeschlagen hat. Ist dagegen p′1 nur wenig gröſser oder gar kleiner als p2, so findet man für m2 einen Werth, der gröſser als m1 + μ0 ist. Dieses letztere ist bei der Dampfmaschine als Regel zu betrachten, und gilt insbesondere auch für den von Pambour angenommenen speciellen Fall, daſs p′1 = p2 ist. Wir sind somit zu Resultaten gelangt, welche von den Pambour’schen Ansichten wesentlich abweichen. Wäh- rend dieser für die beiden verschiedenen Arten der Aus- dehnung, welche in der Dampfmaschine nach einander vor- kommen, ein und dasselbe Gesetz annimmt, nach welchem der ursprünglich vorhandene Dampf sich weder vermehren noch vermindern, sondern immer nur gerade im Maximum der Dichte bleiben soll, haben wir zwei verschiedene Glei- chungen gefunden, welche ein entgegengesetztes Verhalten erkennen lassen. Bei der ersten Ausdehnung während des Einströmens muſs nach der eben gefundenen Gleichung (XIII) noch neuer Dampf entstehen, und bei der weiteren Ausdeh- nung nach dem Abschlusse vom Kessel, wobei der Dampf die volle seiner Expansivkraft entsprechende Arbeit thut, muſs nach der früher schon entwickelten Gleichung (VII) ein Theil des vorhandenen Dampfes sich niederschlagen.

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Zitationshilfe: Clausius, Rudolf: Über die Anwendung der mechanischen Wärmetheorie auf die Dampfmaschine. In: Annalen der Physik und Chemie, Reihe 4, 97 (1856), S. 441-476, 513-558, S. 524. In: Deutsches Textarchiv <https://www.deutschestextarchiv.de/clausius_waermetheorie_1856/66>, abgerufen am 01.05.2024.