Anmelden (DTAQ) DWDS     dlexDB     CLARIN-D

Clausius, Rudolf: Über die Anwendung der mechanischen Wärmetheorie auf die Dampfmaschine. In: Annalen der Physik und Chemie, Reihe 4, 97 (1856), S. 441-476, 513-558.

Bild:
<< vorherige Seite
nächste Seite >>

3) Bei der Abkühlung des Theiles m von T2 bis T0:
[Formel 1] .

4) Bei der Verdampfung des Theiles m0 bei der Tem-
peratur T0:
[Formel 2] .
Die im Ganzen aufgenommene Wärmemenge, welche Q
heisse, ist also:
(36) [Formel 3] .

Die Arbeitsgrössen ergeben sich folgendermassen:

1) Um den von der Stempelfläche während des Ein-
strömens beschriebenen Raum zu bestimmen, weiss man,
dass der ganze zu Ende dieser Zeit von der Masse M + m
eingenommene Raum
[Formel 4]
ist. Hiervon muss der schädliche Raum abgezogen werden.
Da dieser zu Anfange bei der Temperatur T0 von der
Masse m ausgefüllt wurde, wovon der Theil m0 dampf-
förmig war, so lässt er sich durch
[Formel 5]
darstellen. Zieht man diese Grösse von der vorigen ab,
und multiplicirt den Rest mit dem mittleren Drucke p'1,
so erhält man als erste Arbeit:
[Formel 6] .

2) Die Arbeit bei der Condensation der Masse m2 ist:
[Formel 7] .

3) Beim Zurückpressen der Masse M in den Kessel:
[Formel 8] .

4) Bei der Verdampfung des Theiles m0:
[Formel 9] .

Durch Addition dieser vier Grössen erhält man für die
ganze Arbeit W den Ausdruck:
(37) [Formel 10] .

Setzt man diese für Q und W gefundenen Werthe in
die Gleichung (I) nämlich
[Formel 11]

3) Bei der Abkühlung des Theiles μ von T2 bis T0:
[Formel 1] .

4) Bei der Verdampfung des Theiles μ0 bei der Tem-
peratur T0:
[Formel 2] .
Die im Ganzen aufgenommene Wärmemenge, welche Q
heiſse, ist also:
(36) [Formel 3] .

Die Arbeitsgröſsen ergeben sich folgendermaſsen:

1) Um den von der Stempelfläche während des Ein-
strömens beschriebenen Raum zu bestimmen, weiſs man,
daſs der ganze zu Ende dieser Zeit von der Masse M + μ
eingenommene Raum
[Formel 4]
ist. Hiervon muſs der schädliche Raum abgezogen werden.
Da dieser zu Anfange bei der Temperatur T0 von der
Masse μ ausgefüllt wurde, wovon der Theil μ0 dampf-
förmig war, so läſst er sich durch
[Formel 5]
darstellen. Zieht man diese Gröſse von der vorigen ab,
und multiplicirt den Rest mit dem mittleren Drucke p′1,
so erhält man als erste Arbeit:
[Formel 6] .

2) Die Arbeit bei der Condensation der Masse m2 ist:
[Formel 7] .

3) Beim Zurückpressen der Masse M in den Kessel:
[Formel 8] .

4) Bei der Verdampfung des Theiles μ0:
[Formel 9] .

Durch Addition dieser vier Gröſsen erhält man für die
ganze Arbeit W den Ausdruck:
(37) [Formel 10] .

Setzt man diese für Q und W gefundenen Werthe in
die Gleichung (I) nämlich
[Formel 11] 

<TEI>
  <text>
    <body>
      <div n="1">
        <pb facs="#f0065" n="523"/>
        <p>3) Bei der Abkühlung des Theiles <hi rendition="#i">&#x03BC;</hi> von <hi rendition="#i">T</hi><hi rendition="#sub">2</hi> bis <hi rendition="#i">T</hi><hi rendition="#sub">0</hi>:<lb/><hi rendition="#c"><formula/>.</hi></p>
        <p>4) Bei der Verdampfung des Theiles <hi rendition="#i">&#x03BC;</hi><hi rendition="#sub">0</hi> bei der Tem-<lb/>
peratur <hi rendition="#i">T</hi><hi rendition="#sub">0</hi>:<lb/><hi rendition="#c"><formula/>.</hi><lb/>
Die im Ganzen aufgenommene Wärmemenge, welche <hi rendition="#i">Q</hi><lb/>
hei&#x017F;se, ist also:<lb/><hi rendition="#c">(36) <formula/>.</hi></p><lb/>
        <p>Die Arbeitsgrö&#x017F;sen ergeben sich folgenderma&#x017F;sen:</p><lb/>
        <p>1) Um den von der Stempelfläche während des Ein-<lb/>
strömens beschriebenen Raum zu bestimmen, wei&#x017F;s man,<lb/>
da&#x017F;s der ganze zu Ende dieser Zeit von der Masse <hi rendition="#i">M</hi> + <hi rendition="#i">&#x03BC;</hi><lb/>
eingenommene Raum<lb/><hi rendition="#c"><formula/></hi><lb/>
ist. Hiervon mu&#x017F;s der schädliche Raum abgezogen werden.<lb/>
Da dieser zu Anfange bei der Temperatur <hi rendition="#i">T</hi><hi rendition="#sub">0</hi> von der<lb/>
Masse <hi rendition="#i">&#x03BC;</hi> ausgefüllt wurde, wovon der Theil <hi rendition="#i">&#x03BC;</hi><hi rendition="#sub">0</hi> dampf-<lb/>
förmig war, so lä&#x017F;st er sich durch<lb/><hi rendition="#c"><formula/></hi><lb/>
darstellen. Zieht man diese Grö&#x017F;se von der vorigen ab,<lb/>
und multiplicirt den Rest mit dem mittleren Drucke <hi rendition="#i">p&#x2032;</hi><hi rendition="#sub">1</hi>,<lb/>
so erhält man als erste Arbeit:<lb/><hi rendition="#c"><formula/>.</hi></p>
        <p>2) Die Arbeit bei der Condensation der Masse <hi rendition="#i">m</hi><hi rendition="#sub">2</hi> ist:<lb/><hi rendition="#c"><formula/>.</hi></p>
        <p>3) Beim Zurückpressen der Masse <hi rendition="#i">M</hi> in den Kessel:<lb/><hi rendition="#c"><formula/>.</hi></p>
        <p>4) Bei der Verdampfung des Theiles <hi rendition="#i">&#x03BC;</hi><hi rendition="#sub">0</hi>:<lb/><hi rendition="#c"><formula/>.</hi></p>
        <p>Durch Addition dieser vier Grö&#x017F;sen erhält man für die<lb/>
ganze Arbeit <hi rendition="#i">W</hi> den Ausdruck:<lb/><hi rendition="#c">(37) <formula/>.</hi></p><lb/>
        <p>Setzt man diese für <hi rendition="#i">Q</hi> und <hi rendition="#i">W</hi> gefundenen Werthe in<lb/>
die Gleichung (I) nämlich<lb/><hi rendition="#c"><formula/></hi> </p>
      </div>
    </body>
  </text>
</TEI>
[523/0065] 3) Bei der Abkühlung des Theiles μ von T2 bis T0: [FORMEL]. 4) Bei der Verdampfung des Theiles μ0 bei der Tem- peratur T0: [FORMEL]. Die im Ganzen aufgenommene Wärmemenge, welche Q heiſse, ist also: (36) [FORMEL]. Die Arbeitsgröſsen ergeben sich folgendermaſsen: 1) Um den von der Stempelfläche während des Ein- strömens beschriebenen Raum zu bestimmen, weiſs man, daſs der ganze zu Ende dieser Zeit von der Masse M + μ eingenommene Raum [FORMEL] ist. Hiervon muſs der schädliche Raum abgezogen werden. Da dieser zu Anfange bei der Temperatur T0 von der Masse μ ausgefüllt wurde, wovon der Theil μ0 dampf- förmig war, so läſst er sich durch [FORMEL] darstellen. Zieht man diese Gröſse von der vorigen ab, und multiplicirt den Rest mit dem mittleren Drucke p′1, so erhält man als erste Arbeit: [FORMEL]. 2) Die Arbeit bei der Condensation der Masse m2 ist: [FORMEL]. 3) Beim Zurückpressen der Masse M in den Kessel: [FORMEL]. 4) Bei der Verdampfung des Theiles μ0: [FORMEL]. Durch Addition dieser vier Gröſsen erhält man für die ganze Arbeit W den Ausdruck: (37) [FORMEL]. Setzt man diese für Q und W gefundenen Werthe in die Gleichung (I) nämlich [FORMEL]

Suche im Werk

Hilfe

Informationen zum Werk

Download dieses Werks

XML (TEI P5) · HTML · Text
TCF (text annotation layer)
TCF (tokenisiert, serialisiert, lemmatisiert, normalisiert)
XML (TEI P5 inkl. att.linguistic)

Metadaten zum Werk

TEI-Header · CMDI · Dublin Core

Ansichten dieser Seite

Voyant Tools ?

Language Resource Switchboard?

Feedback

Sie haben einen Fehler gefunden? Dann können Sie diesen über unsere Qualitätssicherungsplattform DTAQ melden.

Kommentar zur DTA-Ausgabe

Dieses Werk wurde gemäß den DTA-Transkriptionsrichtlinien im Double-Keying-Verfahren von Nicht-Muttersprachlern erfasst und in XML/TEI P5 nach DTA-Basisformat kodiert.




Ansicht auf Standard zurückstellen

URL zu diesem Werk: https://www.deutschestextarchiv.de/clausius_waermetheorie_1856
URL zu dieser Seite: https://www.deutschestextarchiv.de/clausius_waermetheorie_1856/65
Zitationshilfe: Clausius, Rudolf: Über die Anwendung der mechanischen Wärmetheorie auf die Dampfmaschine. In: Annalen der Physik und Chemie, Reihe 4, 97 (1856), S. 441-476, 513-558, S. 523. In: Deutsches Textarchiv <https://www.deutschestextarchiv.de/clausius_waermetheorie_1856/65>, abgerufen am 01.05.2024.