Urbanitzky, Alfred von: Die Elektricität im Dienste der Menschheit. Wien; Leipzig, 1885.

eines Magnetes Ströme in einem Leiter inducirt werden. Sind der Leiter und
der Magnet gegeneinander in Bewegung, ſo entſteht im erſteren ein Strom von
entgegengeſetzter Richtung jener der Molecularſtröme, bewegen ſich beide vonein-
ander, ſo reſultirt ein Inductionsſtrom gleicher Richtung.

Somit unterſcheiden wir bei der Magneto-Induction ebenſo wie bei der Volta-
Induction vier Arten derſelben: 1. Entſtehender Magnetismus inducirt in einem
benachbarten Leiter Ströme von entgegengeſetzter Richtung, als jene iſt, welche die
Elementarſtröme des Magnetes beſitzen. 2. Vergehender Magnetismus inducirt den
Molecularſtrömen gleichgerichtete Inductionsſtröme. 3. Bewegen ſich ein Magnet
und ein Leiter gegeneinander, ſo entſteht im letzteren ein den Elementarſtrömen ent-
gegengeſetzt gerichteter Inductionsſtrom. 4. Entfernen ſich Magnet und Leiter von-
einander, ſo entſteht ein Inductionsſtrom, der dieſelbe Richtung beſitzt, wie die
Molecularſtröme.

Die magnetelektriſchen Erſcheinungen, welche wir mit Hilfe der Ampère’ſchen
Theorie erklärt haben, können jedoch auch noch in einer andern Weiſe erläutert
werden, nämlich durch die magnetiſchen Kraftlinien. Dieſen von Faraday
eingeführten Begriff lernten wir bereits an einer früheren Stelle (Seite 90) kennen.
Auch die Darſtellung und Fixirung dieſer Kraftlinien oder magnetiſchen Curven
wurde bereits in den Abbildungen Fig. 14 (Seite 38) und 20 (Seite 44) vor-
geführt. Es iſt dieſen Abbildungen auch die Erklärung beigegeben, warum ſich die
Eiſenfeilſpäne oder kleinen Magnetchen in ſolche Curven anordnen; dem wollen
wir jetzt nur noch einige Angaben beifügen, die für die Magneto-Induction von
Wichtigkeit ſind. Dieſe ſelbſt iſt aber, wie wohl jetzt ſchon vorgreifend erwähnt
werden darf, die Grundlage ſämmtlicher elektriſcher Maſchinen.

In Fig. 20 (Seite 44), wo die einander zugewandten Flächen der Magnet-
pole Ebenen ſind, verlaufen die Kraftlinien zwiſchen dieſen beiden faſt ganz parallel
und geradlinig. Dieſes Verhalten erfährt jedoch eine weſentliche Veränderung, wenn
zwiſchen beide Pole Eiſenmaſſen gebracht werden. Die hierbei auftretenden Erſchei-
nungen wurden in jüngſter Zeit namentlich von dem Wiener Phyſiker J. Stefan
einem eingehenden Studium unterworfen. Die Fig. 185 und 186 (nach Zeich-
nungen von A. Bréguet) mögen uns das Verſtändniß der über dieſe Verſuche
veröffentlichten Abhandlungen erleichtern. A und B ſtellen die Magnetpole dar,
zwiſchen welche die Eiſenmaſſe, eine Röhre aus Schmiedeiſen, gebracht wird. Die
Kraftlinien wurden mit Zuhilfenahme von Eiſenfeilſpänen ſichtbar gemacht, und
danach die Zeichnung angefertigt. Der erſte Blick auf die Figur läßt ſchon die
Aenderung erkennen, welche der Eiſenkörper im Verlaufe der Kraftlinien hervor-
gebracht hat. Dieſe gehen nicht mehr nahezu geradlinig von Polfläche zu Polfläche
und über dieſen ſind ſie auch nicht mehr bogenförmig gewölbt; die Figur gewährt
vielmehr den Anblick, als ob zwei der Abbildungen von Seite 44 nebeneinander
ſich befänden. Während bei Fig. 20 in dem Raume zwiſchen beiden Polflächen die
Kraftlinien ſehr dicht nebeneinander verlaufen, iſt dieſer Raum, ſoweit er von der
Eiſenröhre begrenzt wird, ganz leer. Hier zeigen ſich gar keine Kraftlinien; man
bezeichnet dieſe Wirkung als magnetiſche Schirmwirkung des Eiſens, weil
das Eiſen wie ein Schirm das Eindringen von Kraftlinien in den von ihm ein-
geſchloſſenen Raum verhindert.

Beſitzt der in ein magnetiſches Feld gebrachte Eiſenkörper die Form einer
ſehr kurzen Röhre, iſt er alſo mehr ringförmig geſtaltet, ſo kommt die Schirm-
wirkung nicht ſo vollkommen zur Geltung. Die Kraftlinien dringen vielmehr in den