Urbanitzky, Alfred von: Die Elektricität im Dienste der Menschheit. Wien; Leipzig, 1885.

genäherte Leiter erhält nämlich Influenzelektricität erſter und zweiter Art; die
erſtere, als die ungleichnamige mit der Elektricität des Körpers, wird von dieſer
angezogen, und der bei weiterer Annäherung des influenzirten Leiters an den elek-
triſchen Körper auftretende Funke iſt wieder nur der Ausgleich entgegengeſetzter
Elektricitäten, nämlich der Elektricität des Körpers und der ihr entgegengeſetzten
Influenzelektricität.

Entladet man in dieſer Weiſe, alſo durch Herbeiführen eines Entladungs-
funkens oder -Schlages, eine Kleiſt’ſche Flaſche oder Batterie, ſo verliert dieſe
hierdurch nicht die geſammte Elektricität. Man kann ſich davon überzeugen, indem
man z. B. den Entladungsſchlag durch ein Funkenmikrometer herbeiführt und nach
dieſer Entladung die Kugeln einander näher bringt. Sind die Kugeln einander
ziemlich weit entgegengerückt, ſo daß alſo jetzt ihre Entfernung voneinander bedeu-
tend geringer iſt, als ſie beim erſten Entladungsſchlage war, ſo erhält man einen
zweiten Entladungsſchlag, ja bei weiterem Zuſammenſchieben der Kugeln gelingt es
nicht ſelten, ſogar noch einen dritten, jedoch abermals bedeutend ſchwächeren Ent-
ladungsſchlag zu erhalten. Rieß hat dieſes Verhalten auch in der Weiſe nach-
gewieſen, daß er eine Batterie unter Benützung der Lane’ſchen Maßflaſche lud
und dann bei einer beſtimmten Schlagweite die Entladung herbeiführte. Dann
wurde die Batterie neuerdings geladen, bis wieder bei derſelben Schlagweite die
Entladung eintrat. Da zeigte ſich nun, daß zur zweiten Ladung der Batterie
eine viel geringere Elektricitätsmenge erforderlich war wie zu ihrer erſten Ladung.
Die Meſſungen ergaben, daß zur zweiten Ladung beiläufig 0·8 jener Elektricitäts-
menge gebraucht wurden, welche zur erſten Ladung erforderlich war. Dieſes
Verhalten der Batterie kann nur ſo erklärt werden, daß bei der Entladung
nicht die geſammte Ladung vernichtet wurde, ſondern beiläufig 0·2 derſelben
zurückblieben.

Dieſe Experimente zeigen alſo, daß wir die Entladung einer Batterie durch
Verbindung ihrer äußeren mit der inneren Belegung nicht als eine momentane
aufzufaſſen haben, ſondern daß zur vollſtändigen Entladung der Batterie eine
gewiſſe, meßbare Zeit erforderlich iſt, und daß die Batterie nicht ſchon durch die
erſte Entladung, ſondern erſt durch eine Reihe von Partial-Entladungen ihre
Elektricität verliert.

Rieß, Fedderſen und Andere haben dieſe Erſcheinungen eingehenden Studien
unterzogen und ſind dabei zu ſehr intereſſanten Reſultaten gelangt. So ergab ſich
zunächſt, daß ſelbſt der erſte Entladungsſchlag, der dem Auge doch als einfacher
Funke erſcheint, keineswegs eine momentane Ausgleichung beider Elektricitäten dar-
ſtellt, ſondern ſelbſt wieder durch eine Reihe von Partial-Entladungen gebildet
wird. Es zeigte ſich nämlich, daß der Rückſtand, welcher in der Batterie nach
dem erſten Entladungsſchlage zurückbleibt, eine verſchiedene Größe erlangt, je nach
dem Widerſtande im Schließungsbogen. Nun iſt aber die Schlagweite von der
Natur des Schließungsbogens vollkommen unabhängig; folglich dürfte auch die
Größe des Rückſtandes nicht von der Natur des Schließungsbogens abhängen,
wenn bei dem Entladungsſchlage beide Elektricitäten ſich momentan ausgleichen
würden. Da jedoch, wie durch vielfache Experimente nachgewieſen wurde, die
Größe des Rückſtandes thatſächlich von dem Widerſtande des Schließungsbogens
abhängt, ſo iſt auch der erſte Entladungsſchlag als eine Reihe von Partial-
Entladungen aufzufaſſen, da nur durch dieſe Annahme das in Rede ſtehende Ver-
halten erklärbar iſt.