Mach, Ernst: Die Mechanik in ihrer Entwicklung. Leipzig, 1883.

Drittes Kapitel.

mit der Fallbeschleunigung g′, nicht mit der Kraft 1,
sondern mit $\frac{g\prime}{g}$ zur Erde gezogen. Demnach entsprechen
$\frac{g}{g\prime}$ pariser Kilogrammstücke an diesem Orte der Kraft
von 1 kg. Nehmen wir also g′ Stücke, welche an dem
Orte A mit 1 Kilogramm drücken, so haben wir wieder
g mal die Masse des pariser Kilogrammstückes oder
die Masse 1. Hätten wir aber in A einen Körper, von
welchem wir wüssten, dass er in Paris mit 1 kg an-
gezogen wird, so müssten wir natürlich nicht g′, son-
dern g solche Körper auf eine Masseneinheit rechnen.

Ein Körper, welcher in Paris (im luftleeren Raum) p
Kilogramm wiegt, hat die Masse $\frac {p}{g}$. Ein Körper,
welcher in A den Druck p Kilogramm ausübt, enthält
die Masse $\frac{p}{g\prime}$. Der Unterschied zwischen g und g′
kann in vielen Fällen unbeachtet bleiben, muss jedoch
berücksichtigt werden, wenn es auf Genauigkeit ankommt.

Die übrigen Einheiten in dem terrestrischen System
werden natürlich durch die Wahl der Krafteinheit be-
stimmt. So ist die Arbeit 1 diejenige, bei welcher die
Kraft auf die Wegstrecke 1 wirkt, also das Kilogramm-
meter. Die lebendige Kraft 1 ist diejenige, welche
durch die Arbeit 1 hervorgebracht wird u. s. w.

Lassen wir einen Körper, der in Paris (im luft-
leeren Raum) p Kilogramm wiegt, unter 45° Br. an
der Meeresfläche (mit der Beschleunigung 9·806)
fallen, so haben wir nach absolutem Maass die Masse p,
auf welche 9·806 p Krafteinheiten wirken, nach terre-
trischem Maass aber die Masse $\frac{p}{9\cdot808}$, auf welche
p $\frac{9\cdot806}{9\cdot808}$ Krafteinheiten wirken. Wird 1 m Fallraum
zurückgelegt, so ist die geleistete Arbeit und die er-
langte lebendige Kraft nach absolutem Maass 9·806·p,