Anmelden (DTAQ)

DWDS dlexDB CLARIN-D

Boltzmann, Ludwig: Vorlesungen über Gastheorie. Bd. 1. Leipzig, 1896.

Bild:

<< vorherige Seite

nächste Seite >>

[Gleich. 57] § 8. Specifische Wärme.

specifische Wärme. Es ist also die specifische Wärme der
Masseneinheit eines Gases bei constantem Volumen:
54) [Formel 1] .

Dagegen ist die specifische Wärme der Masseneinheit bei
constantem Drucke:
55) [Formel 2] .

In beiden Ausdrücken sind alle Grössen bis auf b con-
stant. Letzteres kann eine Function der Temperatur sein. Da
ferner R sich nur auf das Normalgas bezieht und daher für
alle Gase denselben Werth hat, so hat sowohl das Product gp · m,
als auch das Product gv · m, also das Product der specifischen
Wärme in das Molekulargewicht für alle diejenigen Gase den-
selben Werth, für welche b denselben Werth hat (z. B. speciell
für alle Gase, für welche b gleich Null wäre). Die Differenz
der in mechanischem Maasse gemessenen specifischen Wärmen
gp -- gv ist für jedes Gas gleich der Gasconstante desselben
Es ist
55a) [Formel 3] .
Das Product dieser Differenz in das Molekulargewicht m ist
für alle Gase constant gleich R. Das Verhältniss der speci-
fischen Wärmen ist:
56) [Formel 4] .
Umgekehrt ist:
57) [Formel 5] .

In dem Falle, dass die Moleküle vollkommene Kugeln
sind, welchen wir bisher allein betrachtet haben, ist b = 0,
daher k = 1 2/3 . Dieser Werth wurde in der That von Kundt
und Warburg für das Quecksilbergas und in neuester Zeit
von Ramsay auch für Argon und Helion gefunden, für alle
anderen bisher untersuchten Gase ist k kleiner, muss daher
intramolekulare Bewegung existiren. Wir werden auf dieselbe
erst im zweiten Theile zurückkommen.

Der allgemeine Ausdruck 53 für d Q ist kein vollständiges
Differential der darin enthaltenen Variabeln T und r; dividirt

[Gleich. 57] § 8. Specifische Wärme.

specifische Wärme. Es ist also die specifische Wärme der
Masseneinheit eines Gases bei constantem Volumen:
54) [Formel 1] .

Dagegen ist die specifische Wärme der Masseneinheit bei
constantem Drucke:
55) [Formel 2] .

In beiden Ausdrücken sind alle Grössen bis auf β con-
stant. Letzteres kann eine Function der Temperatur sein. Da
ferner R sich nur auf das Normalgas bezieht und daher für
alle Gase denselben Werth hat, so hat sowohl das Product γp · μ,
als auch das Product γv · μ, also das Product der specifischen
Wärme in das Molekulargewicht für alle diejenigen Gase den-
selben Werth, für welche β denselben Werth hat (z. B. speciell
für alle Gase, für welche β gleich Null wäre). Die Differenz
der in mechanischem Maasse gemessenen specifischen Wärmen
γp — γv ist für jedes Gas gleich der Gasconstante desselben
Es ist
55a) [Formel 3] .
Das Product dieser Differenz in das Molekulargewicht μ ist
für alle Gase constant gleich R. Das Verhältniss der speci-
fischen Wärmen ist:
56) [Formel 4] .
Umgekehrt ist:
57) [Formel 5] .

In dem Falle, dass die Moleküle vollkommene Kugeln
sind, welchen wir bisher allein betrachtet haben, ist β = 0,
daher κ = 1⅔. Dieser Werth wurde in der That von Kundt
und Warburg für das Quecksilbergas und in neuester Zeit
von Ramsay auch für Argon und Helion gefunden, für alle
anderen bisher untersuchten Gase ist κ kleiner, muss daher
intramolekulare Bewegung existiren. Wir werden auf dieselbe
erst im zweiten Theile zurückkommen.

Der allgemeine Ausdruck 53 für d Q ist kein vollständiges
Differential der darin enthaltenen Variabeln T und ϱ; dividirt

<TEI>
  <text>
    <body>
      <div n="1">
        <div n="2">
          <p><pb facs="#f0071" n="57"/><fw place="top" type="header">[Gleich. 57] § 8. Specifische Wärme.</fw><lb/>
specifische Wärme. Es ist also die specifische Wärme der<lb/>
Masseneinheit eines Gases bei constantem Volumen:<lb/>
54) <hi rendition="#et"><formula/>.</hi></p><lb/>
          <p>Dagegen ist die specifische Wärme der Masseneinheit bei<lb/>
constantem Drucke:<lb/>
55) <hi rendition="#et"><formula/>.</hi></p><lb/>
          <p>In beiden Ausdrücken sind alle Grössen bis auf <hi rendition="#i">&#x03B2;</hi> con-<lb/>
stant. Letzteres kann eine Function der Temperatur sein. Da<lb/>
ferner <hi rendition="#i">R</hi> sich nur auf das Normalgas bezieht und daher für<lb/>
alle Gase denselben Werth hat, so hat sowohl das Product <hi rendition="#i">&#x03B3;<hi rendition="#sub">p</hi></hi> · <hi rendition="#i">&#x03BC;,</hi><lb/>
als auch das Product <hi rendition="#i">&#x03B3;<hi rendition="#sub">v</hi></hi> · <hi rendition="#i">&#x03BC;,</hi> also das Product der specifischen<lb/>
Wärme in das Molekulargewicht für alle diejenigen Gase den-<lb/>
selben Werth, für welche <hi rendition="#i">&#x03B2;</hi> denselben Werth hat (z. B. speciell<lb/>
für alle Gase, für welche <hi rendition="#i">&#x03B2;</hi> gleich Null wäre). Die Differenz<lb/>
der in mechanischem Maasse gemessenen specifischen Wärmen<lb/><hi rendition="#i">&#x03B3;<hi rendition="#sub">p</hi></hi> &#x2014; <hi rendition="#i">&#x03B3;<hi rendition="#sub">v</hi></hi> ist für jedes Gas gleich der Gasconstante desselben<lb/>
Es ist<lb/>
55a) <hi rendition="#et"><formula/>.</hi><lb/>
Das Product dieser Differenz in das Molekulargewicht <hi rendition="#i">&#x03BC;</hi> ist<lb/>
für alle Gase constant gleich <hi rendition="#i">R.</hi> Das Verhältniss der speci-<lb/>
fischen Wärmen ist:<lb/>
56) <hi rendition="#et"><formula/>.</hi><lb/>
Umgekehrt ist:<lb/>
57) <hi rendition="#et"><formula/>.</hi></p><lb/>
          <p>In dem Falle, dass die Moleküle vollkommene Kugeln<lb/>
sind, welchen wir bisher allein betrachtet haben, ist <hi rendition="#i">&#x03B2;</hi> = 0,<lb/>
daher <hi rendition="#i">&#x03BA;</hi> = 1&#x2154;. Dieser Werth wurde in der That von <hi rendition="#g">Kundt</hi><lb/>
und <hi rendition="#g">Warburg</hi> für das Quecksilbergas und in neuester Zeit<lb/>
von <hi rendition="#g">Ramsay</hi> auch für Argon und Helion gefunden, für alle<lb/>
anderen bisher untersuchten Gase ist <hi rendition="#i">&#x03BA;</hi> kleiner, muss daher<lb/>
intramolekulare Bewegung existiren. Wir werden auf dieselbe<lb/>
erst im zweiten Theile zurückkommen.</p><lb/>
          <p>Der allgemeine Ausdruck 53 für <hi rendition="#i">d Q</hi> ist kein vollständiges<lb/>
Differential der darin enthaltenen Variabeln <hi rendition="#i">T</hi> und <hi rendition="#i">&#x03F1;</hi>; dividirt<lb/></p>
        </div>
      </div>
    </body>
  </text>
</TEI>

[57/0071] [Gleich. 57] § 8. Specifische Wärme. specifische Wärme. Es ist also die specifische Wärme der Masseneinheit eines Gases bei constantem Volumen: 54) [FORMEL]. Dagegen ist die specifische Wärme der Masseneinheit bei constantem Drucke: 55) [FORMEL]. In beiden Ausdrücken sind alle Grössen bis auf β con- stant. Letzteres kann eine Function der Temperatur sein. Da ferner R sich nur auf das Normalgas bezieht und daher für alle Gase denselben Werth hat, so hat sowohl das Product γp · μ, als auch das Product γv · μ, also das Product der specifischen Wärme in das Molekulargewicht für alle diejenigen Gase den- selben Werth, für welche β denselben Werth hat (z. B. speciell für alle Gase, für welche β gleich Null wäre). Die Differenz der in mechanischem Maasse gemessenen specifischen Wärmen γp — γv ist für jedes Gas gleich der Gasconstante desselben Es ist 55a) [FORMEL]. Das Product dieser Differenz in das Molekulargewicht μ ist für alle Gase constant gleich R. Das Verhältniss der speci- fischen Wärmen ist: 56) [FORMEL]. Umgekehrt ist: 57) [FORMEL]. In dem Falle, dass die Moleküle vollkommene Kugeln sind, welchen wir bisher allein betrachtet haben, ist β = 0, daher κ = 1⅔. Dieser Werth wurde in der That von Kundt und Warburg für das Quecksilbergas und in neuester Zeit von Ramsay auch für Argon und Helion gefunden, für alle anderen bisher untersuchten Gase ist κ kleiner, muss daher intramolekulare Bewegung existiren. Wir werden auf dieselbe erst im zweiten Theile zurückkommen. Der allgemeine Ausdruck 53 für d Q ist kein vollständiges Differential der darin enthaltenen Variabeln T und ϱ; dividirt

Suche im Werk

Informationen zum Werk

Titeldaten
Verfügbarkeit Text (TEI-XML-, HTML-, TCF-, E-Book-Fassung): CC BY-SA 4.0.
Nutzungsbedingungen

Download dieses Werks

XML (TEI P5) · HTML · Text
TCF (text annotation layer)
XML (TEI P5 inkl. att.linguistic)

Metadaten zum Werk

TEI-Header · CMDI · Dublin Core

Ansichten dieser Seite

Voyant Tools ^?

Language Resource Switchboard^?

Resource/URL übermitteln

Feedback

Sie haben einen Fehler gefunden? Dann können Sie diesen über unsere Qualitätssicherungsplattform DTAQ melden.

Kommentar zur DTA-Ausgabe

Dieses Werk wurde gemäß den DTA-Transkriptionsrichtlinien im Double-Keying-Verfahren von Nicht-Muttersprachlern erfasst und in XML/TEI P5 nach DTA-Basisformat kodiert.

Ansicht auf Standard zurückstellen

URL zu diesem Werk:	https://www.deutschestextarchiv.de/boltzmann_gastheorie01_1896
URL zu dieser Seite:	https://www.deutschestextarchiv.de/boltzmann_gastheorie01_1896/71
Zitationshilfe:	Boltzmann, Ludwig: Vorlesungen über Gastheorie. Bd. 1. Leipzig, 1896, S. 57. In: Deutsches Textarchiv <https://www.deutschestextarchiv.de/boltzmann_gastheorie01_1896/71>, abgerufen am 22.11.2024.

Alle Inhalte dieser Seite unterstehen, soweit nicht anders gekennzeichnet, einer Creative-Commons-Lizenz. Die Rechte an den angezeigten Bilddigitalisaten, soweit nicht anders gekennzeichnet, liegen bei den besitzenden Bibliotheken. Weitere Informationen finden Sie in den DTA-Nutzungsbedingungen.

Insbesondere im Hinblick auf die §§ 86a StGB und 130 StGB wird festgestellt, dass die auf diesen Seiten abgebildeten Inhalte weder in irgendeiner Form propagandistischen Zwecken dienen, oder Werbung für verbotene Organisationen oder Vereinigungen darstellen, oder nationalsozialistische Verbrechen leugnen oder verharmlosen, noch zum Zwecke der Herabwürdigung der Menschenwürde gezeigt werden. Die auf diesen Seiten abgebildeten Inhalte (in Wort und Bild) dienen im Sinne des § 86 StGB Abs. 3 ausschließlich historischen, sozial- oder kulturwissenschaftlichen Forschungszwecken. Ihre Veröffentlichung erfolgt in der Absicht, Wissen zur Anregung der intellektuellen Selbstständigkeit und Verantwortungsbereitschaft des Staatsbürgers zu vermitteln und damit der Förderung seiner Mündigkeit zu dienen.

2007–2024 Deutsches Textarchiv, Berlin-Brandenburgische Akademie der Wissenschaften. Kontakt: redaktion(at)deutschestextarchiv.de.

Zitierempfehlung: Deutsches Textarchiv. Grundlage für ein Referenzkorpus der neuhochdeutschen Sprache. Herausgegeben von der Berlin-Brandenburgischen Akademie der Wissenschaften, Berlin 2024. URL: https://www.deutschestextarchiv.de/.