Planck, Max: Vorlesungen über Thermodynamik. Leipzig: Veit & C., 1897.

Der zweite Hauptsatz der Wärmetheorie.

ständig rückgängig zu machen — das Wort „vollständig“ immer
in demselben Sinn genommen wie oben. Wollte man den Ver-
such dazu machen, so könnte man z. B. das Gas, nachdem es
seinen neuen Gleichgewichtszustand angenommen hat, zunächst
auf sein altes Volumen comprimiren, etwa durch Herabsinken-
lassen eines Gewichts. Dann wird äussere Arbeit aufgewendet
und zugleich das Gas entsprechend erwärmt. Damit ist an und
für sich noch nichts bewiesen, es kommt vielmehr jetzt darauf
an, das Gas ganz in seinen ehemaligen Zustand zu bringen und
das benutzte Gewicht wieder heraufzuschaffen. Leitet man nun,
um das Gas auch auf seine alte Temperatur zurückzubringen, die
Compressionswärme bei constant gehaltenem Volumen ab, etwa
in ein kühleres Wärmereservoir, so müsste, damit der Prozess
vollständig rückgängig wird, dem Reservoir die empfangene
Wärme wieder entzogen und ferner das Gewicht auf seine ur-
sprüngliche Höhe gebracht werden, ohne dass anderweitige Ver-
änderungen zurückbleiben. Das ist aber genau dieselbe Aufgabe,
deren Unausführbarkeit im vorigen Paragraphen behauptet wurde.

§ 111. Ein dritter hiehergehöriger Satz betrifft die Wärme-
leitung. Gesetzt, ein Körper nehme durch Leitung eine gewisse
Wärmemenge von einem anderen, höher temperirten, auf, und
es handle sich darum, diesen Prozess vollständig rückgängig zu
machen, d. h. die Wärme zurückzuschaffen, ohne dass ander-
weitige Veränderungen in der Natur übrig bleiben. In der Be-
schreibung des Carnot’schen umkehrbaren Kreisprozesses (§ 91)
ist schon darauf hingewiesen worden, dass man es stets in der
Hand hat, einem Wärmebehälter Wärme zu entziehen und die-
selbe auf einen wärmeren Behälter zu übertragen, ohne dass
irgendwelche andere Veränderungen zurückbleiben, als dass eine
gewisse Arbeit verbraucht ist und die ihr äquivalente Wärme
sich in einem der beiden Reservoire vorfindet. Die Aufgabe, den
Prozess der Wärmeleitung vollständig rückgängig zu machen,
wäre also gelöst, wenn man auch noch die letztgenannte Wärme
wieder entfernen und dafür die entsprechende Arbeit gewinnen
könnte, ohne anderweitige Veränderungen, was wiederum auf
das in § 109 als unausführbar bezeichnete Problem hinauskommt.

Weitere Beispiele von Prozessen, an die sich ganz dieselben
Betrachtungen knüpfen lassen, wären die Diffusion, das Gefrieren
unterkühlter Flüssigkeit, die Condensation übersättigten Dampfes,