Anmelden (DTAQ) DWDS     dlexDB     CLARIN-D

Gehler, Johann Samuel Traugott: Physikalisches Wörterbuch, oder, Versuch einer Erklärung der vornehmsten Begriffe und Kunstwörter der Naturlehre. Bd. 5. Leipzig, 1799.

Bild:
<< vorherige Seite
nächste Seite >>


tripetalkraft geändert. Um diese Aenderung leicht zu berechnen, zerlegt man die letztere in zwey Theile, deren einer der Richtung der vorigen Bewegung gleichlaufend, der andere darauf senkrecht ist. Die Wirkung des ersten Theils (der Tangentialkraft) verbindet sich mit der vorigen Geschwindigkeit des Körpers, und bestimmt dadurch seine folgende Geschwindigkeit. Die Wirkung des zweyten Theils (der Normalkraft) bringt den Körper näher an den Mittelpunkt des Krümmungskreises, von dem er sich weiter entfernen würde, wenn die vorige Bewegung allein fortdauerte. Um nun das Resultat zu sinden, das aus dem Zusammenkommen dieser Annäherung und dieser Entfernung entsteht, stellt man sich vor, auch die letztere werde durch eine Kraft erzeugt, deren Größe man bestimmen, und die man alsdann mit der ihr gerade entgegengesetzten Normalkraft vergleichen kan, um die aus beyden resultirende Veränderung der Normallinie und Krümmung des Weges zu finden. Diese angenommene Kraft ist es, was man Schwungkraft nennt.

Man sieht hieraus, daß eigentlich die schon vorhandene Bewegung des Körpers eben sowohl, als die Centripetalkraft, in zwey Theile zerlegt wird, von denen aber der zweyte gegen den ersten ein Unendlichkleines ist. Der erste Theil wird keiner besondern Kraft zugeschrieben, sondern blos als Geschwindigkeit betrachtet, die sich durch Trägheit erhält; mit ihm verbindet sich die Wirkung der Tangentialkraft, welche gegen ihn ein Unendlichkleines ist, und sein Differential ausmacht: der zweyte Theil ist der Wirkung der Normalkraft entgegengesetzt, und mit ihr von einerley Ordnung; betrachtet man ihn also als die Wirkung einer Kraft, die ihn in dem Zeittheilchen d t erst erzeugt hätte, so kan diese Kraft unmittelbar mit der Normalkraft selbst verglichen werden.

Diese schöne mathematische Idee giebt darum nichts physisch Wirkliches an. Die ganze vorhandene Bewegung dauert durch Trägheit fort; mithin ist auch der unendlich kleine Theil von ihr, der in die Richtung der Normallinie fällt, in der That blos als Folge der Trägheit anzusehen.


tripetalkraft geaͤndert. Um dieſe Aenderung leicht zu berechnen, zerlegt man die letztere in zwey Theile, deren einer der Richtung der vorigen Bewegung gleichlaufend, der andere darauf ſenkrecht iſt. Die Wirkung des erſten Theils (der Tangentialkraft) verbindet ſich mit der vorigen Geſchwindigkeit des Koͤrpers, und beſtimmt dadurch ſeine folgende Geſchwindigkeit. Die Wirkung des zweyten Theils (der Normalkraft) bringt den Koͤrper naͤher an den Mittelpunkt des Kruͤmmungskreiſes, von dem er ſich weiter entfernen wuͤrde, wenn die vorige Bewegung allein fortdauerte. Um nun das Reſultat zu ſinden, das aus dem Zuſammenkommen dieſer Annaͤherung und dieſer Entfernung entſteht, ſtellt man ſich vor, auch die letztere werde durch eine Kraft erzeugt, deren Groͤße man beſtimmen, und die man alsdann mit der ihr gerade entgegengeſetzten Normalkraft vergleichen kan, um die aus beyden reſultirende Veraͤnderung der Normallinie und Kruͤmmung des Weges zu finden. Dieſe angenommene Kraft iſt es, was man Schwungkraft nennt.

Man ſieht hieraus, daß eigentlich die ſchon vorhandene Bewegung des Koͤrpers eben ſowohl, als die Centripetalkraft, in zwey Theile zerlegt wird, von denen aber der zweyte gegen den erſten ein Unendlichkleines iſt. Der erſte Theil wird keiner beſondern Kraft zugeſchrieben, ſondern blos als Geſchwindigkeit betrachtet, die ſich durch Traͤgheit erhaͤlt; mit ihm verbindet ſich die Wirkung der Tangentialkraft, welche gegen ihn ein Unendlichkleines iſt, und ſein Differential ausmacht: der zweyte Theil iſt der Wirkung der Normalkraft entgegengeſetzt, und mit ihr von einerley Ordnung; betrachtet man ihn alſo als die Wirkung einer Kraft, die ihn in dem Zeittheilchen d t erſt erzeugt haͤtte, ſo kan dieſe Kraft unmittelbar mit der Normalkraft ſelbſt verglichen werden.

Dieſe ſchoͤne mathematiſche Idee giebt darum nichts phyſiſch Wirkliches an. Die ganze vorhandene Bewegung dauert durch Traͤgheit fort; mithin iſt auch der unendlich kleine Theil von ihr, der in die Richtung der Normallinie faͤllt, in der That blos als Folge der Traͤgheit anzuſehen.

<TEI>
  <text>
    <body>
      <div n="1">
        <div n="2">
          <div n="3">
            <div n="2">
              <p><hi rendition="#b"><pb facs="#f0206" xml:id="P.5.194" n="194"/><lb/>
tripetalkraft</hi> gea&#x0364;ndert. Um die&#x017F;e Aenderung leicht zu berechnen, zerlegt man die letztere in zwey Theile, deren einer der Richtung der vorigen Bewegung gleichlaufend, der andere darauf &#x017F;enkrecht i&#x017F;t. Die Wirkung des er&#x017F;ten Theils (der Tangentialkraft) verbindet &#x017F;ich mit der vorigen Ge&#x017F;chwindigkeit des Ko&#x0364;rpers, und be&#x017F;timmt dadurch &#x017F;eine folgende Ge&#x017F;chwindigkeit. Die Wirkung des zweyten Theils (der Normalkraft) bringt den Ko&#x0364;rper na&#x0364;her an den Mittelpunkt des Kru&#x0364;mmungskrei&#x017F;es, von dem er &#x017F;ich weiter entfernen wu&#x0364;rde, wenn die vorige Bewegung allein fortdauerte. Um nun das Re&#x017F;ultat zu &#x017F;inden, das aus dem Zu&#x017F;ammenkommen die&#x017F;er Anna&#x0364;herung und die&#x017F;er Entfernung ent&#x017F;teht, &#x017F;tellt man &#x017F;ich vor, auch die letztere werde durch eine <hi rendition="#b">Kraft</hi> erzeugt, deren Gro&#x0364;ße man be&#x017F;timmen, und die man alsdann mit der ihr gerade entgegenge&#x017F;etzten Normalkraft vergleichen kan, um die aus beyden re&#x017F;ultirende Vera&#x0364;nderung der Normallinie und Kru&#x0364;mmung des Weges zu finden. Die&#x017F;e angenommene Kraft i&#x017F;t es, was man <hi rendition="#b">Schwungkraft</hi> nennt.</p>
              <p>Man &#x017F;ieht hieraus, daß eigentlich die &#x017F;chon vorhandene Bewegung des Ko&#x0364;rpers eben &#x017F;owohl, als die Centripetalkraft, in zwey Theile zerlegt wird, von denen aber der zweyte gegen den er&#x017F;ten ein Unendlichkleines i&#x017F;t. Der er&#x017F;te Theil wird keiner be&#x017F;ondern Kraft zuge&#x017F;chrieben, &#x017F;ondern blos als <hi rendition="#b">Ge&#x017F;chwindigkeit</hi> betrachtet, die &#x017F;ich durch Tra&#x0364;gheit erha&#x0364;lt; mit ihm verbindet &#x017F;ich die Wirkung der Tangentialkraft, welche gegen ihn ein Unendlichkleines i&#x017F;t, und &#x017F;ein Differential ausmacht: der zweyte Theil i&#x017F;t der Wirkung der Normalkraft entgegenge&#x017F;etzt, und mit ihr von einerley Ordnung; betrachtet man ihn al&#x017F;o als die Wirkung einer Kraft, die ihn in dem Zeittheilchen <hi rendition="#aq">d t</hi> er&#x017F;t erzeugt ha&#x0364;tte, &#x017F;o kan die&#x017F;e Kraft unmittelbar mit der Normalkraft &#x017F;elb&#x017F;t verglichen werden.</p>
              <p>Die&#x017F;e &#x017F;cho&#x0364;ne mathemati&#x017F;che Idee giebt darum nichts phy&#x017F;i&#x017F;ch Wirkliches an. Die ganze vorhandene Bewegung dauert durch Tra&#x0364;gheit fort; mithin i&#x017F;t auch der unendlich kleine Theil von ihr, der in die Richtung der Normallinie fa&#x0364;llt, in der That blos als Folge der Tra&#x0364;gheit anzu&#x017F;ehen.<lb/></p>
            </div>
          </div>
        </div>
      </div>
    </body>
  </text>
</TEI>
[194/0206] tripetalkraft geaͤndert. Um dieſe Aenderung leicht zu berechnen, zerlegt man die letztere in zwey Theile, deren einer der Richtung der vorigen Bewegung gleichlaufend, der andere darauf ſenkrecht iſt. Die Wirkung des erſten Theils (der Tangentialkraft) verbindet ſich mit der vorigen Geſchwindigkeit des Koͤrpers, und beſtimmt dadurch ſeine folgende Geſchwindigkeit. Die Wirkung des zweyten Theils (der Normalkraft) bringt den Koͤrper naͤher an den Mittelpunkt des Kruͤmmungskreiſes, von dem er ſich weiter entfernen wuͤrde, wenn die vorige Bewegung allein fortdauerte. Um nun das Reſultat zu ſinden, das aus dem Zuſammenkommen dieſer Annaͤherung und dieſer Entfernung entſteht, ſtellt man ſich vor, auch die letztere werde durch eine Kraft erzeugt, deren Groͤße man beſtimmen, und die man alsdann mit der ihr gerade entgegengeſetzten Normalkraft vergleichen kan, um die aus beyden reſultirende Veraͤnderung der Normallinie und Kruͤmmung des Weges zu finden. Dieſe angenommene Kraft iſt es, was man Schwungkraft nennt. Man ſieht hieraus, daß eigentlich die ſchon vorhandene Bewegung des Koͤrpers eben ſowohl, als die Centripetalkraft, in zwey Theile zerlegt wird, von denen aber der zweyte gegen den erſten ein Unendlichkleines iſt. Der erſte Theil wird keiner beſondern Kraft zugeſchrieben, ſondern blos als Geſchwindigkeit betrachtet, die ſich durch Traͤgheit erhaͤlt; mit ihm verbindet ſich die Wirkung der Tangentialkraft, welche gegen ihn ein Unendlichkleines iſt, und ſein Differential ausmacht: der zweyte Theil iſt der Wirkung der Normalkraft entgegengeſetzt, und mit ihr von einerley Ordnung; betrachtet man ihn alſo als die Wirkung einer Kraft, die ihn in dem Zeittheilchen d t erſt erzeugt haͤtte, ſo kan dieſe Kraft unmittelbar mit der Normalkraft ſelbſt verglichen werden. Dieſe ſchoͤne mathematiſche Idee giebt darum nichts phyſiſch Wirkliches an. Die ganze vorhandene Bewegung dauert durch Traͤgheit fort; mithin iſt auch der unendlich kleine Theil von ihr, der in die Richtung der Normallinie faͤllt, in der That blos als Folge der Traͤgheit anzuſehen.

Suche im Werk

Hilfe

Informationen zum Werk

Download dieses Werks

XML (TEI P5) · HTML · Text
TCF (text annotation layer)
TCF (tokenisiert, serialisiert, lemmatisiert, normalisiert)
XML (TEI P5 inkl. att.linguistic)

Metadaten zum Werk

TEI-Header · CMDI · Dublin Core

Ansichten dieser Seite

Voyant Tools ?

Language Resource Switchboard?

Feedback

Sie haben einen Fehler gefunden? Dann können Sie diesen über unsere Qualitätssicherungsplattform DTAQ melden.

Kommentar zur DTA-Ausgabe

Dieses Werk wurde im Rahmen des Moduls DTA-Erweiterungen (DTAE) digitalisiert. Weitere Informationen …

Bibliothek des Max-Planck-Instituts für Wissenschaftsgeschichte : Bereitstellung der Texttranskription. (2015-09-02T12:13:09Z) Bitte beachten Sie, dass die aktuelle Transkription (und Textauszeichnung) mittlerweile nicht mehr dem Stand zum Zeitpunkt der Übernahme des Werkes in das DTA entsprechen muss.
Matthias Boenig: Bearbeitung der digitalen Edition. (2015-09-02T12:13:09Z)

Weitere Informationen:

Bogensignaturen: keine Angabe; Druckfehler: keine Angabe; fremdsprachliches Material: keine Angabe; Geminations-/Abkürzungsstriche: keine Angabe; Hervorhebungen (Antiqua, Sperrschrift, Kursive etc.): keine Angabe; i/j in Fraktur: wie Vorlage; I/J in Fraktur: wie Vorlage; Kolumnentitel: keine Angabe; Kustoden: keine Angabe; langes s (ſ): wie Vorlage; Normalisierungen: keine Angabe; rundes r (&#xa75b;): keine Angabe; Seitenumbrüche markiert: ja; Silbentrennung: aufgelöst; u/v bzw. U/V: wie Vorlage; Vokale mit übergest. e: wie Vorlage; Vollständigkeit: keine Angabe; Zeichensetzung: keine Angabe; Zeilenumbrüche markiert: nein;




Ansicht auf Standard zurückstellen

URL zu diesem Werk: https://www.deutschestextarchiv.de/gehler_woerterbuch05_1799
URL zu dieser Seite: https://www.deutschestextarchiv.de/gehler_woerterbuch05_1799/206
Zitationshilfe: Gehler, Johann Samuel Traugott: Physikalisches Wörterbuch, oder, Versuch einer Erklärung der vornehmsten Begriffe und Kunstwörter der Naturlehre. Bd. 5. Leipzig, 1799, S. 194. In: Deutsches Textarchiv <https://www.deutschestextarchiv.de/gehler_woerterbuch05_1799/206>, abgerufen am 07.05.2024.