Anmelden (DTAQ) DWDS     dlexDB     CLARIN-D

Clausius, Rudolf: Über die Anwendung der mechanischen Wärmetheorie auf die Dampfmaschine. In: Annalen der Physik und Chemie, Reihe 4, 97 (1856), S. 441-476, 513-558.

Bild:
<< vorherige Seite
nächste Seite >>

cess gelten, habe ich in meiner vorigen Abhandlung durch
folgende Gleichungen dargestellt:
(I)
(II),
worin die Buchstaben dieselbe Bedeutung haben wie dort,
nämlich:

A ist das Wärmeaequivalent für die Einheit der Arbeit.

W stellt die während des Kreisprocesses gethane äussere
Arbeit dar.

Q bedeutet die dem veränderlichen Körper während des
Kreisprocesses mitgetheilte Wärme und d Q ein Element
derselben, wobei eine dem Körper entzogene Wärmemenge
als mitgetheilte negative Wärmemenge gerechnet wird. Das
Integral der zweiten Gleichung erstreckt sich über die ganze
Menge Q.

T ist eine Function derjenigen Temperatur, welche der
veränderliche Körper in dem Momente hat, in welchem er
das Wärmeelement d Q aufnimmt, oder, falls der Körper in
seinen verschiedenen Theilen verschiedene Temperaturen
haben sollte, der Temperatur des Theiles, welcher d Q auf-
nimmt. Was die Form der Function T anbetrifft, so habe
ich in meiner vorigen Abhandlung gezeigt, dass sie wahr-
scheinlich weiter nichts ist, als die Temperatur selbst, wenn
diese von dem Punkte an gezählt wird, welcher durch
den umgekehrten Werth des Ausdehnungscoefficienten ei-
nes ideellen Gases bestimmt wird, und in der Nähe von
--273° C. liegen muss, so dass also, wenn die vom Gefrier-
punkte an gezählte Temperatur mit t bezeichnet wird,
(1)
zu setzen ist. Ich werde im Folgenden die Grösse T immer
in dieser Bedeutung anwenden, und sie kurz die absolute
Temperatur nennen, bemerke aber dabei, dass die Schlüsse
ihrem wesentlichen Inhalte nach davon nicht abhängen, son-
dern auch gültig bleiben, wenn man T als eine noch un-
bestimmte Function der Temperatur betrachtet.

N endlich bedeutet den Aequivalenzwerth aller in dem

ceſs gelten, habe ich in meiner vorigen Abhandlung durch
folgende Gleichungen dargestellt:
(I)
(II),
worin die Buchstaben dieselbe Bedeutung haben wie dort,
nämlich:

A ist das Wärmeaequivalent für die Einheit der Arbeit.

W stellt die während des Kreisprocesses gethane äuſsere
Arbeit dar.

Q bedeutet die dem veränderlichen Körper während des
Kreisprocesses mitgetheilte Wärme und d Q ein Element
derselben, wobei eine dem Körper entzogene Wärmemenge
als mitgetheilte negative Wärmemenge gerechnet wird. Das
Integral der zweiten Gleichung erstreckt sich über die ganze
Menge Q.

T ist eine Function derjenigen Temperatur, welche der
veränderliche Körper in dem Momente hat, in welchem er
das Wärmeelement d Q aufnimmt, oder, falls der Körper in
seinen verschiedenen Theilen verschiedene Temperaturen
haben sollte, der Temperatur des Theiles, welcher d Q auf-
nimmt. Was die Form der Function T anbetrifft, so habe
ich in meiner vorigen Abhandlung gezeigt, daſs sie wahr-
scheinlich weiter nichts ist, als die Temperatur selbst, wenn
diese von dem Punkte an gezählt wird, welcher durch
den umgekehrten Werth des Ausdehnungscoëfficienten ei-
nes ideellen Gases bestimmt wird, und in der Nähe von
—273° C. liegen muſs, so daſs also, wenn die vom Gefrier-
punkte an gezählte Temperatur mit t bezeichnet wird,
(1)
zu setzen ist. Ich werde im Folgenden die Gröſse T immer
in dieser Bedeutung anwenden, und sie kurz die absolute
Temperatur nennen, bemerke aber dabei, daſs die Schlüsse
ihrem wesentlichen Inhalte nach davon nicht abhängen, son-
dern auch gültig bleiben, wenn man T als eine noch un-
bestimmte Function der Temperatur betrachtet.

N endlich bedeutet den Aequivalenzwerth aller in dem

<TEI>
  <text>
    <body>
      <div n="1">
        <p><pb facs="#f0026" n="448"/>
ce&#x017F;s gelten, habe ich in meiner vorigen Abhandlung durch<lb/>
folgende Gleichungen dargestellt:<lb/><hi rendition="#c">(I) <formula notation="TeX">Q=A.W</formula><lb/>
(II)<formula notation="TeX">\int\frac{dQ}T=-N</formula>,</hi><lb/>
worin die Buchstaben dieselbe Bedeutung haben wie dort,<lb/>
nämlich:</p><lb/>
        <p><hi rendition="#i">A</hi> ist das Wärmeaequivalent für die Einheit der Arbeit.</p><lb/>
        <p><hi rendition="#i">W</hi> stellt die während des Kreisprocesses gethane äu&#x017F;sere<lb/>
Arbeit dar.</p><lb/>
        <p><hi rendition="#i">Q</hi> bedeutet die dem veränderlichen Körper während des<lb/>
Kreisprocesses mitgetheilte Wärme und <hi rendition="#i">d Q</hi> ein Element<lb/>
derselben, wobei eine dem Körper entzogene Wärmemenge<lb/>
als mitgetheilte negative Wärmemenge gerechnet wird. Das<lb/>
Integral der zweiten Gleichung erstreckt sich über die ganze<lb/>
Menge <hi rendition="#i">Q</hi>.</p><lb/>
        <p><hi rendition="#i">T</hi> ist eine Function derjenigen Temperatur, welche der<lb/>
veränderliche Körper in dem Momente hat, in welchem er<lb/>
das Wärmeelement <hi rendition="#i">d Q</hi> aufnimmt, oder, falls der Körper in<lb/>
seinen verschiedenen Theilen verschiedene Temperaturen<lb/>
haben sollte, der Temperatur des Theiles, welcher <hi rendition="#i">d Q</hi> auf-<lb/>
nimmt. Was die Form der Function <hi rendition="#i">T</hi> anbetrifft, so habe<lb/>
ich in meiner vorigen Abhandlung gezeigt, da&#x017F;s sie wahr-<lb/>
scheinlich weiter nichts ist, als die Temperatur selbst, wenn<lb/>
diese von dem Punkte an gezählt wird, welcher durch<lb/>
den umgekehrten Werth des Ausdehnungscoëfficienten ei-<lb/>
nes ideellen Gases bestimmt wird, und in der Nähe von<lb/>
&#x2014;273° C. liegen mu&#x017F;s, so da&#x017F;s also, wenn die vom Gefrier-<lb/>
punkte an gezählte Temperatur mit <hi rendition="#i">t</hi> bezeichnet wird,<lb/><hi rendition="#c">(1) <formula notation="TeX">T=273+t</formula></hi><lb/>
zu setzen ist. Ich werde im Folgenden die Grö&#x017F;se <hi rendition="#i">T</hi> immer<lb/>
in dieser Bedeutung anwenden, und sie kurz die <hi rendition="#i">absolute<lb/>
Temperatur</hi> nennen, bemerke aber dabei, da&#x017F;s die Schlüsse<lb/>
ihrem wesentlichen Inhalte nach davon nicht abhängen, son-<lb/>
dern auch gültig bleiben, wenn man <hi rendition="#i">T</hi> als eine noch un-<lb/>
bestimmte Function der Temperatur betrachtet.</p><lb/>
        <p><hi rendition="#i">N</hi> endlich bedeutet den Aequivalenzwerth aller in dem<lb/></p>
      </div>
    </body>
  </text>
</TEI>
[448/0026] ceſs gelten, habe ich in meiner vorigen Abhandlung durch folgende Gleichungen dargestellt: (I) [FORMEL] (II)[FORMEL], worin die Buchstaben dieselbe Bedeutung haben wie dort, nämlich: A ist das Wärmeaequivalent für die Einheit der Arbeit. W stellt die während des Kreisprocesses gethane äuſsere Arbeit dar. Q bedeutet die dem veränderlichen Körper während des Kreisprocesses mitgetheilte Wärme und d Q ein Element derselben, wobei eine dem Körper entzogene Wärmemenge als mitgetheilte negative Wärmemenge gerechnet wird. Das Integral der zweiten Gleichung erstreckt sich über die ganze Menge Q. T ist eine Function derjenigen Temperatur, welche der veränderliche Körper in dem Momente hat, in welchem er das Wärmeelement d Q aufnimmt, oder, falls der Körper in seinen verschiedenen Theilen verschiedene Temperaturen haben sollte, der Temperatur des Theiles, welcher d Q auf- nimmt. Was die Form der Function T anbetrifft, so habe ich in meiner vorigen Abhandlung gezeigt, daſs sie wahr- scheinlich weiter nichts ist, als die Temperatur selbst, wenn diese von dem Punkte an gezählt wird, welcher durch den umgekehrten Werth des Ausdehnungscoëfficienten ei- nes ideellen Gases bestimmt wird, und in der Nähe von —273° C. liegen muſs, so daſs also, wenn die vom Gefrier- punkte an gezählte Temperatur mit t bezeichnet wird, (1) [FORMEL] zu setzen ist. Ich werde im Folgenden die Gröſse T immer in dieser Bedeutung anwenden, und sie kurz die absolute Temperatur nennen, bemerke aber dabei, daſs die Schlüsse ihrem wesentlichen Inhalte nach davon nicht abhängen, son- dern auch gültig bleiben, wenn man T als eine noch un- bestimmte Function der Temperatur betrachtet. N endlich bedeutet den Aequivalenzwerth aller in dem

Suche im Werk

Hilfe

Informationen zum Werk

Download dieses Werks

XML (TEI P5) · HTML · Text
TCF (text annotation layer)
XML (TEI P5 inkl. att.linguistic)

Metadaten zum Werk

TEI-Header · CMDI · Dublin Core

Ansichten dieser Seite

Voyant Tools ?

Language Resource Switchboard?

Feedback

Sie haben einen Fehler gefunden? Dann können Sie diesen über unsere Qualitätssicherungsplattform DTAQ melden.

Kommentar zur DTA-Ausgabe

Dieses Werk wurde gemäß den DTA-Transkriptionsrichtlinien im Double-Keying-Verfahren von Nicht-Muttersprachlern erfasst und in XML/TEI P5 nach DTA-Basisformat kodiert.




Ansicht auf Standard zurückstellen

URL zu diesem Werk: https://www.deutschestextarchiv.de/clausius_waermetheorie_1856
URL zu dieser Seite: https://www.deutschestextarchiv.de/clausius_waermetheorie_1856/26
Zitationshilfe: Clausius, Rudolf: Über die Anwendung der mechanischen Wärmetheorie auf die Dampfmaschine. In: Annalen der Physik und Chemie, Reihe 4, 97 (1856), S. 441-476, 513-558, S. 448. In: Deutsches Textarchiv <https://www.deutschestextarchiv.de/clausius_waermetheorie_1856/26>, abgerufen am 16.02.2025.