Brandes, Heinrich Wilhelm: Vorlesungen über die Naturlehre. Bd. 3. Leipzig, 1832.

Bild:

<< vorherige Seite

nächste Seite >>

stand über, und der nun ganz eingeschlossene Raum enthält keine
Luft mehr, sondern nur noch Dämpfe von einer geringen, der
erniedrigten Temperatur angemessenen Elasticität.

Nach diesen Bemerkungen wird die Art, wie man den Ver-
such über die Elasticität der Dämpfe in nicht zu hohen Tempera-
turen anstellt, leicht verständlich sein. Man nimmt ein Barometer
AB (Fig.22.), welches mit gut ausgekochtem Quecksilber bis an
A gefüllt, und über A luftleer ist, dessen niedrigere Quecksilberfläche
sich aber in dem weitern Gefäße BC befindet. Ueber diese Queck-
silberfläche BC bringt man etwas Wasser und läßt dieses eine Weile
kochen, damit durch die entstehenden Dämpfe alle Luft aus dem
Gefäße BC ausgetrieben werde, dann schließt man, nachdem vor-
her das Thermometer E in dem dampfvollen Raume angebracht
ist, die Oeffnung D luftdicht, und läßt nun die Dämpfe erkalten.
So lange die Dämpfe des Wassers die Kochhitze hatten, bei welcher
sie nämlich eine ebenso große Elasticität als die umgebende Luft
besitzen, erhielt sich das Quecksilber in der Barometerröhre bis an
A, so wie vor dem Experimente; aber wenn die Dämpfe sich ab-
kühlen, so sinkt allmählig das Quecksilber bei A, und wenn die
Dämpfe bis zur Gefrierkälte abgekühlt sind, so sind beinahe beide
Quecksilber-Oberflächen gleich hoch, und wir sehen daraus, daß der
Raum BCD ebenso gut als der Raum in der andern Röhre luft-
leer geworden ist, und der erstere nur noch mit Dämpfen von
geringer Elasticität angefüllt ist. So oft man nun die Dämpfe
und das noch übrige Wasser in dem Gefäße BD erwärmt, so steigt
das Quecksilber in der Röhre A; es erreicht bei gleichen Wärme-
graden immer gleiche Höhen, und wenn man es bis zu dem Grade
erwärmt, bei welchem es kochte, als die Oeffnung D luftdicht ge-
schlossen wurde, so steht das Quecksilber so hoch, als es, dem dama-
ligen Barometerstande gemäß, zu jener Zeit stand. Dieses Appa-
rates bediente sich G. G. Schmidt, um die Elasticität der Dämpfe
bei verschiedenen Wärmegraden zu beobachten; Daltons Ver-
suche sind etwas anders angestellt worden. Dieser brachte in eine
gerade Barometerröhre, die mit ausgekochtem Quecksilber gefüllt
war, etwas Wasser, und indem er sie dann auf die bekannte Weise
mit dem offenen Ende in ein Gefäß mit Quecksilber tauchte und
das Wasser zum Hinaufsteigen auf die Oberfläche des Quecksilbers

ſtand uͤber, und der nun ganz eingeſchloſſene Raum enthaͤlt keine
Luft mehr, ſondern nur noch Daͤmpfe von einer geringen, der
erniedrigten Temperatur angemeſſenen Elaſticitaͤt.

Nach dieſen Bemerkungen wird die Art, wie man den Ver-
ſuch uͤber die Elaſticitaͤt der Daͤmpfe in nicht zu hohen Tempera-
turen anſtellt, leicht verſtaͤndlich ſein. Man nimmt ein Barometer
AB (Fig.22.), welches mit gut ausgekochtem Queckſilber bis an
A gefuͤllt, und uͤber A luftleer iſt, deſſen niedrigere Queckſilberflaͤche
ſich aber in dem weitern Gefaͤße BC befindet. Ueber dieſe Queck-
ſilberflaͤche BC bringt man etwas Waſſer und laͤßt dieſes eine Weile
kochen, damit durch die entſtehenden Daͤmpfe alle Luft aus dem
Gefaͤße BC ausgetrieben werde, dann ſchließt man, nachdem vor-
her das Thermometer E in dem dampfvollen Raume angebracht
iſt, die Oeffnung D luftdicht, und laͤßt nun die Daͤmpfe erkalten.
So lange die Daͤmpfe des Waſſers die Kochhitze hatten, bei welcher
ſie naͤmlich eine ebenſo große Elaſticitaͤt als die umgebende Luft
beſitzen, erhielt ſich das Queckſilber in der Barometerroͤhre bis an
A, ſo wie vor dem Experimente; aber wenn die Daͤmpfe ſich ab-
kuͤhlen, ſo ſinkt allmaͤhlig das Queckſilber bei A, und wenn die
Daͤmpfe bis zur Gefrierkaͤlte abgekuͤhlt ſind, ſo ſind beinahe beide
Queckſilber-Oberflaͤchen gleich hoch, und wir ſehen daraus, daß der
Raum BCD ebenſo gut als der Raum in der andern Roͤhre luft-
leer geworden iſt, und der erſtere nur noch mit Daͤmpfen von
geringer Elaſticitaͤt angefuͤllt iſt. So oft man nun die Daͤmpfe
und das noch uͤbrige Waſſer in dem Gefaͤße BD erwaͤrmt, ſo ſteigt
das Queckſilber in der Roͤhre A; es erreicht bei gleichen Waͤrme-
graden immer gleiche Hoͤhen, und wenn man es bis zu dem Grade
erwaͤrmt, bei welchem es kochte, als die Oeffnung D luftdicht ge-
ſchloſſen wurde, ſo ſteht das Queckſilber ſo hoch, als es, dem dama-
ligen Barometerſtande gemaͤß, zu jener Zeit ſtand. Dieſes Appa-
rates bediente ſich G. G. Schmidt, um die Elaſticitaͤt der Daͤmpfe
bei verſchiedenen Waͤrmegraden zu beobachten; Daltons Ver-
ſuche ſind etwas anders angeſtellt worden. Dieſer brachte in eine
gerade Barometerroͤhre, die mit ausgekochtem Queckſilber gefuͤllt
war, etwas Waſſer, und indem er ſie dann auf die bekannte Weiſe
mit dem offenen Ende in ein Gefaͤß mit Queckſilber tauchte und
das Waſſer zum Hinaufſteigen auf die Oberflaͤche des Queckſilbers

<TEI>
  <text>
    <body>
      <div n="1">
        <div n="2">
          <p><pb facs="#f0117" n="103"/>
&#x017F;tand u&#x0364;ber, und der nun ganz einge&#x017F;chlo&#x017F;&#x017F;ene Raum entha&#x0364;lt keine<lb/>
Luft mehr, &#x017F;ondern nur noch Da&#x0364;mpfe von einer geringen, der<lb/>
erniedrigten Temperatur angeme&#x017F;&#x017F;enen Ela&#x017F;ticita&#x0364;t.</p><lb/>
          <p>Nach die&#x017F;en Bemerkungen wird die Art, wie man den Ver-<lb/>
&#x017F;uch u&#x0364;ber die Ela&#x017F;ticita&#x0364;t der Da&#x0364;mpfe in nicht zu hohen Tempera-<lb/>
turen an&#x017F;tellt, leicht ver&#x017F;ta&#x0364;ndlich &#x017F;ein. Man nimmt ein Barometer<lb/><hi rendition="#aq"><hi rendition="#b">AB</hi></hi> (<hi rendition="#aq"><hi rendition="#b">Fig.22.</hi></hi>), welches mit gut ausgekochtem Queck&#x017F;ilber bis an<lb/><hi rendition="#aq"><hi rendition="#b">A</hi></hi> gefu&#x0364;llt, und u&#x0364;ber <hi rendition="#aq"><hi rendition="#b">A</hi></hi> luftleer i&#x017F;t, de&#x017F;&#x017F;en niedrigere Queck&#x017F;ilberfla&#x0364;che<lb/>
&#x017F;ich aber in dem weitern Gefa&#x0364;ße <hi rendition="#aq"><hi rendition="#b">BC</hi></hi> befindet. Ueber die&#x017F;e Queck-<lb/>
&#x017F;ilberfla&#x0364;che <hi rendition="#aq"><hi rendition="#b">BC</hi></hi> bringt man etwas Wa&#x017F;&#x017F;er und la&#x0364;ßt die&#x017F;es eine Weile<lb/>
kochen, damit durch die ent&#x017F;tehenden Da&#x0364;mpfe alle Luft aus dem<lb/>
Gefa&#x0364;ße <hi rendition="#aq"><hi rendition="#b">BC</hi></hi> ausgetrieben werde, dann &#x017F;chließt man, nachdem vor-<lb/>
her das Thermometer <hi rendition="#aq"><hi rendition="#b">E</hi></hi> in dem dampfvollen Raume angebracht<lb/>
i&#x017F;t, die Oeffnung <hi rendition="#aq"><hi rendition="#b">D</hi></hi> luftdicht, und la&#x0364;ßt nun die Da&#x0364;mpfe erkalten.<lb/>
So lange die Da&#x0364;mpfe des Wa&#x017F;&#x017F;ers die Kochhitze hatten, bei welcher<lb/>
&#x017F;ie na&#x0364;mlich eine eben&#x017F;o große Ela&#x017F;ticita&#x0364;t als die umgebende Luft<lb/>
be&#x017F;itzen, erhielt &#x017F;ich das Queck&#x017F;ilber in der Barometerro&#x0364;hre bis an<lb/><hi rendition="#aq"><hi rendition="#b">A,</hi></hi> &#x017F;o wie vor dem Experimente; aber wenn die Da&#x0364;mpfe &#x017F;ich ab-<lb/>
ku&#x0364;hlen, &#x017F;o &#x017F;inkt allma&#x0364;hlig das Queck&#x017F;ilber bei <hi rendition="#aq"><hi rendition="#b">A,</hi></hi> und wenn die<lb/>
Da&#x0364;mpfe bis zur Gefrierka&#x0364;lte abgeku&#x0364;hlt &#x017F;ind, &#x017F;o &#x017F;ind beinahe beide<lb/>
Queck&#x017F;ilber-Oberfla&#x0364;chen gleich hoch, und wir &#x017F;ehen daraus, daß der<lb/>
Raum <hi rendition="#aq"><hi rendition="#b">BCD</hi></hi> eben&#x017F;o gut als der Raum in der andern Ro&#x0364;hre luft-<lb/>
leer geworden i&#x017F;t, und der er&#x017F;tere nur noch mit Da&#x0364;mpfen von<lb/>
geringer Ela&#x017F;ticita&#x0364;t angefu&#x0364;llt i&#x017F;t. So oft man nun die Da&#x0364;mpfe<lb/>
und das noch u&#x0364;brige Wa&#x017F;&#x017F;er in dem Gefa&#x0364;ße <hi rendition="#aq"><hi rendition="#b">BD</hi></hi> erwa&#x0364;rmt, &#x017F;o &#x017F;teigt<lb/>
das Queck&#x017F;ilber in der Ro&#x0364;hre <hi rendition="#aq"><hi rendition="#b">A;</hi></hi> es erreicht bei gleichen Wa&#x0364;rme-<lb/>
graden immer gleiche Ho&#x0364;hen, und wenn man es bis zu dem Grade<lb/>
erwa&#x0364;rmt, bei welchem es kochte, als die Oeffnung <hi rendition="#aq"><hi rendition="#b">D</hi></hi> luftdicht ge-<lb/>
&#x017F;chlo&#x017F;&#x017F;en wurde, &#x017F;o &#x017F;teht das Queck&#x017F;ilber &#x017F;o hoch, als es, dem dama-<lb/>
ligen Barometer&#x017F;tande gema&#x0364;ß, zu jener Zeit &#x017F;tand. Die&#x017F;es Appa-<lb/>
rates bediente &#x017F;ich G. G. <hi rendition="#g">Schmidt</hi>, um die Ela&#x017F;ticita&#x0364;t der Da&#x0364;mpfe<lb/>
bei ver&#x017F;chiedenen Wa&#x0364;rmegraden zu beobachten; <hi rendition="#g">Daltons</hi> Ver-<lb/>
&#x017F;uche &#x017F;ind etwas anders ange&#x017F;tellt worden. Die&#x017F;er brachte in eine<lb/>
gerade Barometerro&#x0364;hre, die mit ausgekochtem Queck&#x017F;ilber gefu&#x0364;llt<lb/>
war, etwas Wa&#x017F;&#x017F;er, und indem er &#x017F;ie dann auf die bekannte Wei&#x017F;e<lb/>
mit dem offenen Ende in ein Gefa&#x0364;ß mit Queck&#x017F;ilber tauchte und<lb/>
das Wa&#x017F;&#x017F;er zum Hinauf&#x017F;teigen auf die Oberfla&#x0364;che des Queck&#x017F;ilbers<lb/></p>
        </div>
      </div>
    </body>
  </text>
</TEI>

[103/0117] ſtand uͤber, und der nun ganz eingeſchloſſene Raum enthaͤlt keine Luft mehr, ſondern nur noch Daͤmpfe von einer geringen, der erniedrigten Temperatur angemeſſenen Elaſticitaͤt. Nach dieſen Bemerkungen wird die Art, wie man den Ver- ſuch uͤber die Elaſticitaͤt der Daͤmpfe in nicht zu hohen Tempera- turen anſtellt, leicht verſtaͤndlich ſein. Man nimmt ein Barometer AB (Fig.22.), welches mit gut ausgekochtem Queckſilber bis an A gefuͤllt, und uͤber A luftleer iſt, deſſen niedrigere Queckſilberflaͤche ſich aber in dem weitern Gefaͤße BC befindet. Ueber dieſe Queck- ſilberflaͤche BC bringt man etwas Waſſer und laͤßt dieſes eine Weile kochen, damit durch die entſtehenden Daͤmpfe alle Luft aus dem Gefaͤße BC ausgetrieben werde, dann ſchließt man, nachdem vor- her das Thermometer E in dem dampfvollen Raume angebracht iſt, die Oeffnung D luftdicht, und laͤßt nun die Daͤmpfe erkalten. So lange die Daͤmpfe des Waſſers die Kochhitze hatten, bei welcher ſie naͤmlich eine ebenſo große Elaſticitaͤt als die umgebende Luft beſitzen, erhielt ſich das Queckſilber in der Barometerroͤhre bis an A, ſo wie vor dem Experimente; aber wenn die Daͤmpfe ſich ab- kuͤhlen, ſo ſinkt allmaͤhlig das Queckſilber bei A, und wenn die Daͤmpfe bis zur Gefrierkaͤlte abgekuͤhlt ſind, ſo ſind beinahe beide Queckſilber-Oberflaͤchen gleich hoch, und wir ſehen daraus, daß der Raum BCD ebenſo gut als der Raum in der andern Roͤhre luft- leer geworden iſt, und der erſtere nur noch mit Daͤmpfen von geringer Elaſticitaͤt angefuͤllt iſt. So oft man nun die Daͤmpfe und das noch uͤbrige Waſſer in dem Gefaͤße BD erwaͤrmt, ſo ſteigt das Queckſilber in der Roͤhre A; es erreicht bei gleichen Waͤrme- graden immer gleiche Hoͤhen, und wenn man es bis zu dem Grade erwaͤrmt, bei welchem es kochte, als die Oeffnung D luftdicht ge- ſchloſſen wurde, ſo ſteht das Queckſilber ſo hoch, als es, dem dama- ligen Barometerſtande gemaͤß, zu jener Zeit ſtand. Dieſes Appa- rates bediente ſich G. G. Schmidt, um die Elaſticitaͤt der Daͤmpfe bei verſchiedenen Waͤrmegraden zu beobachten; Daltons Ver- ſuche ſind etwas anders angeſtellt worden. Dieſer brachte in eine gerade Barometerroͤhre, die mit ausgekochtem Queckſilber gefuͤllt war, etwas Waſſer, und indem er ſie dann auf die bekannte Weiſe mit dem offenen Ende in ein Gefaͤß mit Queckſilber tauchte und das Waſſer zum Hinaufſteigen auf die Oberflaͤche des Queckſilbers

Suche im Werk

Informationen zum Werk

Titeldaten
Verfügbarkeit Text (TEI-XML-, HTML-, TCF-, E-Book-Fassung): CC BY-SA 4.0.
Nutzungsbedingungen

Download dieses Werks

XML (TEI P5) · HTML · Text
TCF (text annotation layer)
XML (TEI P5 inkl. att.linguistic)

Metadaten zum Werk

TEI-Header · CMDI · Dublin Core

Ansichten dieser Seite

Voyant Tools ^?

Language Resource Switchboard^?

Resource/URL übermitteln

Feedback

Sie haben einen Fehler gefunden? Dann können Sie diesen über unsere Qualitätssicherungsplattform DTAQ melden.

Kommentar zur DTA-Ausgabe

Dieses Werk wurde gemäß den DTA-Transkriptionsrichtlinien im Double-Keying-Verfahren von Muttersprachlern erfasst und in XML/TEI P5 nach DTA-Basisformat kodiert.

Ansicht auf Standard zurückstellen

URL zu diesem Werk:	https://www.deutschestextarchiv.de/brandes_naturlehre03_1832
URL zu dieser Seite:	https://www.deutschestextarchiv.de/brandes_naturlehre03_1832/117
Zitationshilfe:	Brandes, Heinrich Wilhelm: Vorlesungen über die Naturlehre. Bd. 3. Leipzig, 1832, S. 103. In: Deutsches Textarchiv <https://www.deutschestextarchiv.de/brandes_naturlehre03_1832/117>, abgerufen am 27.11.2024.

Alle Inhalte dieser Seite unterstehen, soweit nicht anders gekennzeichnet, einer Creative-Commons-Lizenz. Die Rechte an den angezeigten Bilddigitalisaten, soweit nicht anders gekennzeichnet, liegen bei den besitzenden Bibliotheken. Weitere Informationen finden Sie in den DTA-Nutzungsbedingungen.

Insbesondere im Hinblick auf die §§ 86a StGB und 130 StGB wird festgestellt, dass die auf diesen Seiten abgebildeten Inhalte weder in irgendeiner Form propagandistischen Zwecken dienen, oder Werbung für verbotene Organisationen oder Vereinigungen darstellen, oder nationalsozialistische Verbrechen leugnen oder verharmlosen, noch zum Zwecke der Herabwürdigung der Menschenwürde gezeigt werden. Die auf diesen Seiten abgebildeten Inhalte (in Wort und Bild) dienen im Sinne des § 86 StGB Abs. 3 ausschließlich historischen, sozial- oder kulturwissenschaftlichen Forschungszwecken. Ihre Veröffentlichung erfolgt in der Absicht, Wissen zur Anregung der intellektuellen Selbstständigkeit und Verantwortungsbereitschaft des Staatsbürgers zu vermitteln und damit der Förderung seiner Mündigkeit zu dienen.

2007–2024 Deutsches Textarchiv, Berlin-Brandenburgische Akademie der Wissenschaften. Kontakt: redaktion(at)deutschestextarchiv.de.

Zitierempfehlung: Deutsches Textarchiv. Grundlage für ein Referenzkorpus der neuhochdeutschen Sprache. Herausgegeben von der Berlin-Brandenburgischen Akademie der Wissenschaften, Berlin 2024. URL: https://www.deutschestextarchiv.de/.