Brandes, Heinrich Wilhelm: Vorlesungen über die Naturlehre. Bd. 2. Leipzig, 1831.

Bild:

<< vorherige Seite

nächste Seite >>

treiben, ohne daß sie sich über den trocknen Rand der Oeffnung D
verbreitet, so findet man die Oberfläche TU in der weiten Röhre
nun eben so hoch über D, als PQ unter D war, so lange die
ganze Tiefe der Höhlung dauerte. Hier zeigt sich also recht über-
zeugend, daß der in der engen Röhre auf die untern Theile der
Flüssigkeit ausgeübte Druck vermindert war um das Gewicht der
ganzen oberhalb LM liegenden Säule des Flüssigen, so lange die
Oberfläche NO ihre ganze Concavität behielt, daß diese Vermin-
derung wegfiel, als die Oberfläche eben ward, und daß sie in eine
Vermehrung des Druckes überging, sobald die Oberfläche convex
wurde. Wenn das Experiment nicht so vollkommen gelingt, son-
dern das Wasser bei D sich im Hervordringen über die Dicke der
Röhrenwand mit verbreitet, so daß die Wölbung nicht wie abc
(Fig. 8.) eine Halbkugel, sondern wie dbe eine flachere Krümmung
bildet, so steigt das Wasser im andern Schenkel nicht ganz so hoch
ohne auszufließen, sondern nur so viel, als der geringern Krüm-
mung angemessen ist.

Von eben dieser Einwirkung der Attraction der Kugelschichte
hängt eine andere Erscheinung ab. Man nehme eine nicht zu sehr
von der cylindrischen Gestalt abweichende, aber doch im Innern
merklich conische Röhre, und bringe in dieselbe, indem man sie
vertical und den engern Theil nach oben hält, eine geringe Quan-
tität Wasser in ihr unteres Ende; so steigt dieses Wasser in ihr
hinauf und kömmt erst an einer bestimmten Stelle zur Ruhe.
Dies rührt daher, weil (Fig. 9.) die viel stärker gekrümmte Ober-
fläche AB eine stärkere Verminderung des Druckes der schweren
Wassersäule hervorbringt, als die Vermehrung des herabwärts
gehenden Druckes durch die viel flachere Krümmung der Oberfläche
CD beträgt. Ist nun in dem untern weitern Theile der Röhre
der Unterschied dieser Anziehungen so groß, daß der Druck der dort nur
kurzen Wassersäule demselben nicht das Gleichgewicht hält, so zieht
sich die Wassersäule höher hinauf in den engern Theil der Röhre,
und da sie dort eine größere Höhe einnimmt, so wird endlich diese
Höhe groß genug, um dem Unterschiede beider Anziehungen das
Gleichgewicht zu halten. Wäre die Wassermenge so geringe, daß
sie nie die hiezu ausreichende Höhe erlangen könnte, so würde der
Tropfen sich bis an die obere Mündung ziehen und bis so weit,

treiben, ohne daß ſie ſich uͤber den trocknen Rand der Oeffnung D
verbreitet, ſo findet man die Oberflaͤche TU in der weiten Roͤhre
nun eben ſo hoch uͤber D, als PQ unter D war, ſo lange die
ganze Tiefe der Hoͤhlung dauerte. Hier zeigt ſich alſo recht uͤber-
zeugend, daß der in der engen Roͤhre auf die untern Theile der
Fluͤſſigkeit ausgeuͤbte Druck vermindert war um das Gewicht der
ganzen oberhalb LM liegenden Saͤule des Fluͤſſigen, ſo lange die
Oberflaͤche NO ihre ganze Concavitaͤt behielt, daß dieſe Vermin-
derung wegfiel, als die Oberflaͤche eben ward, und daß ſie in eine
Vermehrung des Druckes uͤberging, ſobald die Oberflaͤche convex
wurde. Wenn das Experiment nicht ſo vollkommen gelingt, ſon-
dern das Waſſer bei D ſich im Hervordringen uͤber die Dicke der
Roͤhrenwand mit verbreitet, ſo daß die Woͤlbung nicht wie abc
(Fig. 8.) eine Halbkugel, ſondern wie dbe eine flachere Kruͤmmung
bildet, ſo ſteigt das Waſſer im andern Schenkel nicht ganz ſo hoch
ohne auszufließen, ſondern nur ſo viel, als der geringern Kruͤm-
mung angemeſſen iſt.

Von eben dieſer Einwirkung der Attraction der Kugelſchichte
haͤngt eine andere Erſcheinung ab. Man nehme eine nicht zu ſehr
von der cylindriſchen Geſtalt abweichende, aber doch im Innern
merklich coniſche Roͤhre, und bringe in dieſelbe, indem man ſie
vertical und den engern Theil nach oben haͤlt, eine geringe Quan-
titaͤt Waſſer in ihr unteres Ende; ſo ſteigt dieſes Waſſer in ihr
hinauf und koͤmmt erſt an einer beſtimmten Stelle zur Ruhe.
Dies ruͤhrt daher, weil (Fig. 9.) die viel ſtaͤrker gekruͤmmte Ober-
flaͤche AB eine ſtaͤrkere Verminderung des Druckes der ſchweren
Waſſerſaͤule hervorbringt, als die Vermehrung des herabwaͤrts
gehenden Druckes durch die viel flachere Kruͤmmung der Oberflaͤche
CD betraͤgt. Iſt nun in dem untern weitern Theile der Roͤhre
der Unterſchied dieſer Anziehungen ſo groß, daß der Druck der dort nur
kurzen Waſſerſaͤule demſelben nicht das Gleichgewicht haͤlt, ſo zieht
ſich die Waſſerſaͤule hoͤher hinauf in den engern Theil der Roͤhre,
und da ſie dort eine groͤßere Hoͤhe einnimmt, ſo wird endlich dieſe
Hoͤhe groß genug, um dem Unterſchiede beider Anziehungen das
Gleichgewicht zu halten. Waͤre die Waſſermenge ſo geringe, daß
ſie nie die hiezu ausreichende Hoͤhe erlangen koͤnnte, ſo wuͤrde der
Tropfen ſich bis an die obere Muͤndung ziehen und bis ſo weit,

<TEI>
  <text>
    <body>
      <div n="1">
        <div n="2">
          <p><pb facs="#f0027" n="13"/>
treiben, ohne daß                         &#x017F;ie &#x017F;ich u&#x0364;ber den trocknen Rand der                         Oeffnung <hi rendition="#aq"><hi rendition="#b">D</hi></hi><lb/>
verbreitet, &#x017F;o findet man die Oberfla&#x0364;che <hi rendition="#aq"><hi rendition="#b">TU</hi></hi> in der weiten Ro&#x0364;hre<lb/>
nun eben &#x017F;o hoch <hi rendition="#g">u&#x0364;ber</hi> <hi rendition="#aq"><hi rendition="#b">D,</hi></hi> als <hi rendition="#aq"><hi rendition="#b">PQ</hi></hi> <hi rendition="#g">unter</hi> <hi rendition="#aq"><hi rendition="#b">D</hi></hi> war, &#x017F;o lange die<lb/>
ganze Tiefe der Ho&#x0364;hlung                         dauerte. Hier zeigt &#x017F;ich al&#x017F;o recht                         u&#x0364;ber-<lb/>
zeugend, daß der in der engen Ro&#x0364;hre auf                         die untern Theile der<lb/>
Flu&#x0364;&#x017F;&#x017F;igkeit                         ausgeu&#x0364;bte Druck vermindert war um das Gewicht der<lb/>
ganzen                         oberhalb <hi rendition="#aq"><hi rendition="#b">LM</hi></hi> liegenden Sa&#x0364;ule des                         Flu&#x0364;&#x017F;&#x017F;igen, &#x017F;o lange                         die<lb/>
Oberfla&#x0364;che <hi rendition="#aq"><hi rendition="#b">NO</hi></hi> ihre ganze Concavita&#x0364;t behielt, daß die&#x017F;e                         Vermin-<lb/>
derung wegfiel, als die Oberfla&#x0364;che eben ward, und                         daß &#x017F;ie in eine<lb/>
Vermehrung des Druckes u&#x0364;berging,                         &#x017F;obald die Oberfla&#x0364;che convex<lb/>
wurde. Wenn das                         Experiment nicht &#x017F;o vollkommen gelingt, &#x017F;on-<lb/>
dern                         das Wa&#x017F;&#x017F;er bei <hi rendition="#aq"><hi rendition="#b">D</hi></hi> &#x017F;ich im Hervordringen u&#x0364;ber die Dicke                         der<lb/>
Ro&#x0364;hrenwand mit verbreitet, &#x017F;o daß die                         Wo&#x0364;lbung nicht wie <hi rendition="#aq"><hi rendition="#b">abc</hi></hi><lb/>
(<hi rendition="#aq"><hi rendition="#b">Fig. 8.</hi></hi>) eine Halbkugel, &#x017F;ondern wie <hi rendition="#aq"><hi rendition="#b">dbe</hi></hi> eine flachere Kru&#x0364;mmung<lb/>
bildet, &#x017F;o                         &#x017F;teigt das Wa&#x017F;&#x017F;er im andern Schenkel nicht                         ganz &#x017F;o hoch<lb/>
ohne auszufließen, &#x017F;ondern nur                         &#x017F;o viel, als der geringern Kru&#x0364;m-<lb/>
mung                         angeme&#x017F;&#x017F;en i&#x017F;t.</p><lb/>
          <p>Von eben die&#x017F;er Einwirkung der Attraction der                         Kugel&#x017F;chichte<lb/>
ha&#x0364;ngt eine andere                         Er&#x017F;cheinung ab. Man nehme eine nicht zu &#x017F;ehr<lb/>
von                         der cylindri&#x017F;chen Ge&#x017F;talt abweichende, aber doch im                         Innern<lb/>
merklich coni&#x017F;che Ro&#x0364;hre, und bringe in                         die&#x017F;elbe, indem man &#x017F;ie<lb/>
vertical und den engern                         Theil nach oben ha&#x0364;lt, eine geringe Quan-<lb/>
tita&#x0364;t                         Wa&#x017F;&#x017F;er in ihr unteres Ende; &#x017F;o                         &#x017F;teigt die&#x017F;es Wa&#x017F;&#x017F;er in                         ihr<lb/>
hinauf und ko&#x0364;mmt er&#x017F;t an einer                         be&#x017F;timmten Stelle zur Ruhe.<lb/>
Dies ru&#x0364;hrt daher,                         weil (<hi rendition="#aq"><hi rendition="#b">Fig. 9.</hi></hi>) die viel &#x017F;ta&#x0364;rker gekru&#x0364;mmte                         Ober-<lb/>
fla&#x0364;che <hi rendition="#aq"><hi rendition="#b">AB</hi></hi> eine &#x017F;ta&#x0364;rkere Verminderung des Druckes der                         &#x017F;chweren<lb/>
Wa&#x017F;&#x017F;er&#x017F;a&#x0364;ule                         hervorbringt, als die Vermehrung des herabwa&#x0364;rts<lb/>
gehenden                         Druckes durch die viel flachere Kru&#x0364;mmung der                             Oberfla&#x0364;che<lb/><hi rendition="#aq"><hi rendition="#b">CD</hi></hi> betra&#x0364;gt. I&#x017F;t nun in dem untern weitern Theile                         der Ro&#x0364;hre<lb/>
der Unter&#x017F;chied die&#x017F;er                         Anziehungen &#x017F;o groß, daß der Druck der dort nur<lb/>
kurzen                         Wa&#x017F;&#x017F;er&#x017F;a&#x0364;ule                         dem&#x017F;elben nicht das Gleichgewicht ha&#x0364;lt, &#x017F;o                         zieht<lb/>
&#x017F;ich die                         Wa&#x017F;&#x017F;er&#x017F;a&#x0364;ule ho&#x0364;her                         hinauf in den engern Theil der Ro&#x0364;hre,<lb/>
und da &#x017F;ie                         dort eine gro&#x0364;ßere Ho&#x0364;he einnimmt, &#x017F;o wird                         endlich die&#x017F;e<lb/>
Ho&#x0364;he groß genug, um dem                         Unter&#x017F;chiede beider Anziehungen das<lb/>
Gleichgewicht zu halten.                         Wa&#x0364;re die Wa&#x017F;&#x017F;ermenge &#x017F;o                         geringe, daß<lb/>
&#x017F;ie nie die hiezu ausreichende Ho&#x0364;he                         erlangen ko&#x0364;nnte, &#x017F;o wu&#x0364;rde der<lb/>
Tropfen                         &#x017F;ich bis an die obere Mu&#x0364;ndung ziehen und bis                         &#x017F;o weit,<lb/></p>
        </div>
      </div>
    </body>
  </text>
</TEI>

[13/0027] treiben, ohne daß ſie ſich uͤber den trocknen Rand der Oeffnung D verbreitet, ſo findet man die Oberflaͤche TU in der weiten Roͤhre nun eben ſo hoch uͤber D, als PQ unter D war, ſo lange die ganze Tiefe der Hoͤhlung dauerte. Hier zeigt ſich alſo recht uͤber- zeugend, daß der in der engen Roͤhre auf die untern Theile der Fluͤſſigkeit ausgeuͤbte Druck vermindert war um das Gewicht der ganzen oberhalb LM liegenden Saͤule des Fluͤſſigen, ſo lange die Oberflaͤche NO ihre ganze Concavitaͤt behielt, daß dieſe Vermin- derung wegfiel, als die Oberflaͤche eben ward, und daß ſie in eine Vermehrung des Druckes uͤberging, ſobald die Oberflaͤche convex wurde. Wenn das Experiment nicht ſo vollkommen gelingt, ſon- dern das Waſſer bei D ſich im Hervordringen uͤber die Dicke der Roͤhrenwand mit verbreitet, ſo daß die Woͤlbung nicht wie abc (Fig. 8.) eine Halbkugel, ſondern wie dbe eine flachere Kruͤmmung bildet, ſo ſteigt das Waſſer im andern Schenkel nicht ganz ſo hoch ohne auszufließen, ſondern nur ſo viel, als der geringern Kruͤm- mung angemeſſen iſt. Von eben dieſer Einwirkung der Attraction der Kugelſchichte haͤngt eine andere Erſcheinung ab. Man nehme eine nicht zu ſehr von der cylindriſchen Geſtalt abweichende, aber doch im Innern merklich coniſche Roͤhre, und bringe in dieſelbe, indem man ſie vertical und den engern Theil nach oben haͤlt, eine geringe Quan- titaͤt Waſſer in ihr unteres Ende; ſo ſteigt dieſes Waſſer in ihr hinauf und koͤmmt erſt an einer beſtimmten Stelle zur Ruhe. Dies ruͤhrt daher, weil (Fig. 9.) die viel ſtaͤrker gekruͤmmte Ober- flaͤche AB eine ſtaͤrkere Verminderung des Druckes der ſchweren Waſſerſaͤule hervorbringt, als die Vermehrung des herabwaͤrts gehenden Druckes durch die viel flachere Kruͤmmung der Oberflaͤche CD betraͤgt. Iſt nun in dem untern weitern Theile der Roͤhre der Unterſchied dieſer Anziehungen ſo groß, daß der Druck der dort nur kurzen Waſſerſaͤule demſelben nicht das Gleichgewicht haͤlt, ſo zieht ſich die Waſſerſaͤule hoͤher hinauf in den engern Theil der Roͤhre, und da ſie dort eine groͤßere Hoͤhe einnimmt, ſo wird endlich dieſe Hoͤhe groß genug, um dem Unterſchiede beider Anziehungen das Gleichgewicht zu halten. Waͤre die Waſſermenge ſo geringe, daß ſie nie die hiezu ausreichende Hoͤhe erlangen koͤnnte, ſo wuͤrde der Tropfen ſich bis an die obere Muͤndung ziehen und bis ſo weit,

Suche im Werk

Informationen zum Werk

Titeldaten
Verfügbarkeit Text (TEI-XML-, HTML-, TCF-, E-Book-Fassung): CC BY-SA 4.0.
Nutzungsbedingungen

Download dieses Werks

XML (TEI P5) · HTML · Text
TCF (text annotation layer)
XML (TEI P5 inkl. att.linguistic)

Metadaten zum Werk

TEI-Header · CMDI · Dublin Core

Ansichten dieser Seite

Voyant Tools ^?

Language Resource Switchboard^?

Resource/URL übermitteln

Feedback

Sie haben einen Fehler gefunden? Dann können Sie diesen über unsere Qualitätssicherungsplattform DTAQ melden.

Kommentar zur DTA-Ausgabe

Dieses Werk wurde gemäß den DTA-Transkriptionsrichtlinien im Double-Keying-Verfahren von Muttersprachlern erfasst und in XML/TEI P5 nach DTA-Basisformat kodiert.

Ansicht auf Standard zurückstellen

URL zu diesem Werk:	https://www.deutschestextarchiv.de/brandes_naturlehre02_1831
URL zu dieser Seite:	https://www.deutschestextarchiv.de/brandes_naturlehre02_1831/27
Zitationshilfe:	Brandes, Heinrich Wilhelm: Vorlesungen über die Naturlehre. Bd. 2. Leipzig, 1831, S. 13. In: Deutsches Textarchiv <https://www.deutschestextarchiv.de/brandes_naturlehre02_1831/27>, abgerufen am 21.11.2024.

Alle Inhalte dieser Seite unterstehen, soweit nicht anders gekennzeichnet, einer Creative-Commons-Lizenz. Die Rechte an den angezeigten Bilddigitalisaten, soweit nicht anders gekennzeichnet, liegen bei den besitzenden Bibliotheken. Weitere Informationen finden Sie in den DTA-Nutzungsbedingungen.

Insbesondere im Hinblick auf die §§ 86a StGB und 130 StGB wird festgestellt, dass die auf diesen Seiten abgebildeten Inhalte weder in irgendeiner Form propagandistischen Zwecken dienen, oder Werbung für verbotene Organisationen oder Vereinigungen darstellen, oder nationalsozialistische Verbrechen leugnen oder verharmlosen, noch zum Zwecke der Herabwürdigung der Menschenwürde gezeigt werden. Die auf diesen Seiten abgebildeten Inhalte (in Wort und Bild) dienen im Sinne des § 86 StGB Abs. 3 ausschließlich historischen, sozial- oder kulturwissenschaftlichen Forschungszwecken. Ihre Veröffentlichung erfolgt in der Absicht, Wissen zur Anregung der intellektuellen Selbstständigkeit und Verantwortungsbereitschaft des Staatsbürgers zu vermitteln und damit der Förderung seiner Mündigkeit zu dienen.

2007–2024 Deutsches Textarchiv, Berlin-Brandenburgische Akademie der Wissenschaften. Kontakt: redaktion(at)deutschestextarchiv.de.

Zitierempfehlung: Deutsches Textarchiv. Grundlage für ein Referenzkorpus der neuhochdeutschen Sprache. Herausgegeben von der Berlin-Brandenburgischen Akademie der Wissenschaften, Berlin 2024. URL: https://www.deutschestextarchiv.de/.