Brandes, Heinrich Wilhelm: Vorlesungen über die Naturlehre. Bd. 1. Leipzig, 1830.

Bild:

<< vorherige Seite

nächste Seite >>

ein Viertel der ganzen Wellenlänge vom Endpuncte, erreicht. In
dem Augenblicke, da der Endpunct eines Wellenberges, welches zu-
gleich der Anfangspunct eines Wellenthales ist, in diesem Puncte e
(Fig. 105. II.) ankommt, ist die vordere Hälfte des Wellenberges
zurückkehrend mit der zweiten, erst andrängenden Hälfte des Wel-
lenberges vereinigt, und von e an befindet sich gegen die Wand zu
ein doppelt angeschwellter Wellenberg ef, e aber hat die Höhe der
dem Gleichgewichte entsprechenden Wasser-Oberfläche. Ist ein
Viertel einer Wellenlänge vorbei gerückt, so wäre die Tiefe des her-
andringenden Wellenthales und zugleich die Höhe des zurückkehren-
den Wellenberges in eben dem Puncte e angekommen; diese gleichen
einander aus, und k (Fig. 105. III.) hat noch immer die vorige
Höhe, während nun zugleich auch von c bis an die Wand die
Oberfläche horizontal ist. Nach einer gleichen Zeit sind in c e
(Fig. 105. IV.) der zurückkommende Anfangspunct und der her-
andringende Endpunct des Wellenthales vereinigt; ein tiefes Wel-
lenthal liegt zwischen e und der Wand, aber in e ist die Wasser-
höhe noch immer dieselbe. Während so in dem Interferenzpuncte,
wo das Anschwellen des Wellenberges allemal durch ein zurück-
kehrendes Wellenthal aufgehoben wird, die Oberfläche immer gleich
hoch bleibt, gehen entgegengesetzte Oscillationen unter diesem Puncte
vorbei, indem zwischen dem Augenblicke, da der höchste Wellen-
berg und da das tiefste Wellenthal sich zwischen ihm und der
Wand befindet, offenbar die doppelte in eft enthaltene Wasser-
masse unter e hinauswärts fließt, und in dem folgenden, dem
Vorübergange einer halben Wellenlänge gleichem Zeitraume eben-
soviel Wasser wieder hereinfließt; und diese Oscillationen, deren
Dauer in der einen Richtung und in der andern Richtung dem
doppelten Zeitraume des Vorrückens der Welle von e bis t (Fig.
105. II.) gleich ist, wiederholen sich unaufhörlich.

Um diese Betrachtung der Wellenbewegung dem noch etwas
näher zu bringen, was sich in den Orgelpfeifen uns zeigt, will
ich noch eine Bemerkung beifügen. Befände sich die ganze in
Wellenbewegung gesetze Masse in einem Canale, so dürfte man
den Wänden dieses Canales in jenem Interferenzpuncte einen
Einschnitt bis auf die Tiefe, welche der Wasserhöhe im Ruhe-
stande gleich ist, geben, ohne ein Ausfließen des Wassers zu be-

ein Viertel der ganzen Wellenlaͤnge vom Endpuncte, erreicht. In
dem Augenblicke, da der Endpunct eines Wellenberges, welches zu-
gleich der Anfangspunct eines Wellenthales iſt, in dieſem Puncte e
(Fig. 105. II.) ankommt, iſt die vordere Haͤlfte des Wellenberges
zuruͤckkehrend mit der zweiten, erſt andraͤngenden Haͤlfte des Wel-
lenberges vereinigt, und von e an befindet ſich gegen die Wand zu
ein doppelt angeſchwellter Wellenberg ef, e aber hat die Hoͤhe der
dem Gleichgewichte entſprechenden Waſſer-Oberflaͤche. Iſt ein
Viertel einer Wellenlaͤnge vorbei geruͤckt, ſo waͤre die Tiefe des her-
andringenden Wellenthales und zugleich die Hoͤhe des zuruͤckkehren-
den Wellenberges in eben dem Puncte e angekommen; dieſe gleichen
einander aus, und k (Fig. 105. III.) hat noch immer die vorige
Hoͤhe, waͤhrend nun zugleich auch von c bis an die Wand die
Oberflaͤche horizontal iſt. Nach einer gleichen Zeit ſind in c e
(Fig. 105. IV.) der zuruͤckkommende Anfangspunct und der her-
andringende Endpunct des Wellenthales vereinigt; ein tiefes Wel-
lenthal liegt zwiſchen e und der Wand, aber in e iſt die Waſſer-
hoͤhe noch immer dieſelbe. Waͤhrend ſo in dem Interferenzpuncte,
wo das Anſchwellen des Wellenberges allemal durch ein zuruͤck-
kehrendes Wellenthal aufgehoben wird, die Oberflaͤche immer gleich
hoch bleibt, gehen entgegengeſetzte Oſcillationen unter dieſem Puncte
vorbei, indem zwiſchen dem Augenblicke, da der hoͤchſte Wellen-
berg und da das tiefſte Wellenthal ſich zwiſchen ihm und der
Wand befindet, offenbar die doppelte in eft enthaltene Waſſer-
maſſe unter e hinauswaͤrts fließt, und in dem folgenden, dem
Voruͤbergange einer halben Wellenlaͤnge gleichem Zeitraume eben-
ſoviel Waſſer wieder hereinfließt; und dieſe Oſcillationen, deren
Dauer in der einen Richtung und in der andern Richtung dem
doppelten Zeitraume des Vorruͤckens der Welle von e bis t (Fig.
105. II.) gleich iſt, wiederholen ſich unaufhoͤrlich.

Um dieſe Betrachtung der Wellenbewegung dem noch etwas
naͤher zu bringen, was ſich in den Orgelpfeifen uns zeigt, will
ich noch eine Bemerkung beifuͤgen. Befaͤnde ſich die ganze in
Wellenbewegung geſetze Maſſe in einem Canale, ſo duͤrfte man
den Waͤnden dieſes Canales in jenem Interferenzpuncte einen
Einſchnitt bis auf die Tiefe, welche der Waſſerhoͤhe im Ruhe-
ſtande gleich iſt, geben, ohne ein Ausfließen des Waſſers zu be-

<TEI>
  <text>
    <body>
      <div n="1">
        <div n="2">
          <p><pb facs="#f0354" n="332"/>
ein Viertel der ganzen Wellenla&#x0364;nge vom Endpuncte, erreicht. In<lb/>
dem Augenblicke, da der Endpunct eines Wellenberges, welches zu-<lb/>
gleich der Anfangspunct eines Wellenthales i&#x017F;t, in die&#x017F;em Puncte <hi rendition="#aq"><hi rendition="#b">e</hi></hi><lb/>
(<hi rendition="#aq"><hi rendition="#b">Fig. 105. II.</hi></hi>) ankommt, i&#x017F;t die vordere Ha&#x0364;lfte des Wellenberges<lb/>
zuru&#x0364;ckkehrend mit der zweiten, er&#x017F;t andra&#x0364;ngenden Ha&#x0364;lfte des Wel-<lb/>
lenberges vereinigt, und von <hi rendition="#aq"><hi rendition="#b">e</hi></hi> an befindet &#x017F;ich gegen die Wand zu<lb/>
ein doppelt ange&#x017F;chwellter Wellenberg <hi rendition="#aq"><hi rendition="#b">ef, e</hi></hi> aber hat die Ho&#x0364;he der<lb/>
dem Gleichgewichte ent&#x017F;prechenden Wa&#x017F;&#x017F;er-Oberfla&#x0364;che. I&#x017F;t ein<lb/>
Viertel einer Wellenla&#x0364;nge vorbei geru&#x0364;ckt, &#x017F;o wa&#x0364;re die Tiefe des her-<lb/>
andringenden Wellenthales und zugleich die Ho&#x0364;he des zuru&#x0364;ckkehren-<lb/>
den Wellenberges in eben dem Puncte <hi rendition="#aq"><hi rendition="#b">e</hi></hi> angekommen; die&#x017F;e gleichen<lb/>
einander aus, und <hi rendition="#aq"><hi rendition="#b">k</hi></hi> (<hi rendition="#aq"><hi rendition="#b">Fig. 105. III.</hi></hi>) hat noch immer die vorige<lb/>
Ho&#x0364;he, wa&#x0364;hrend nun zugleich auch von <hi rendition="#aq"><hi rendition="#b">c</hi></hi> bis an die Wand die<lb/>
Oberfla&#x0364;che horizontal i&#x017F;t. Nach einer gleichen Zeit &#x017F;ind in <hi rendition="#aq"><hi rendition="#b">c e</hi></hi><lb/>
(<hi rendition="#aq"><hi rendition="#b">Fig. 105. IV.</hi></hi>) der zuru&#x0364;ckkommende Anfangspunct und der her-<lb/>
andringende Endpunct des Wellenthales vereinigt; ein tiefes Wel-<lb/>
lenthal liegt zwi&#x017F;chen <hi rendition="#aq"><hi rendition="#b">e</hi></hi> und der Wand, aber in <hi rendition="#aq"><hi rendition="#b">e</hi></hi> i&#x017F;t die Wa&#x017F;&#x017F;er-<lb/>
ho&#x0364;he noch immer die&#x017F;elbe. Wa&#x0364;hrend &#x017F;o in dem Interferenzpuncte,<lb/>
wo das An&#x017F;chwellen des Wellenberges allemal durch ein zuru&#x0364;ck-<lb/>
kehrendes Wellenthal aufgehoben wird, die Oberfla&#x0364;che immer gleich<lb/>
hoch bleibt, gehen entgegenge&#x017F;etzte O&#x017F;cillationen unter die&#x017F;em Puncte<lb/>
vorbei, indem zwi&#x017F;chen dem Augenblicke, da der ho&#x0364;ch&#x017F;te Wellen-<lb/>
berg und da das tief&#x017F;te Wellenthal &#x017F;ich zwi&#x017F;chen ihm und der<lb/>
Wand befindet, offenbar die doppelte in <hi rendition="#aq"><hi rendition="#b">eft</hi></hi> enthaltene Wa&#x017F;&#x017F;er-<lb/>
ma&#x017F;&#x017F;e unter <hi rendition="#aq"><hi rendition="#b">e</hi></hi> hinauswa&#x0364;rts fließt, und in dem folgenden, dem<lb/>
Voru&#x0364;bergange einer halben Wellenla&#x0364;nge gleichem Zeitraume eben-<lb/>
&#x017F;oviel Wa&#x017F;&#x017F;er wieder hereinfließt; und die&#x017F;e O&#x017F;cillationen, deren<lb/>
Dauer in der einen Richtung und in der andern Richtung dem<lb/>
doppelten Zeitraume des Vorru&#x0364;ckens der Welle von <hi rendition="#aq"><hi rendition="#b">e</hi></hi> bis <hi rendition="#aq"><hi rendition="#b">t</hi></hi> (<hi rendition="#aq"><hi rendition="#b">Fig.<lb/>
105. II.</hi></hi>) gleich i&#x017F;t, wiederholen &#x017F;ich unaufho&#x0364;rlich.</p><lb/>
          <p>Um die&#x017F;e Betrachtung der Wellenbewegung dem noch etwas<lb/>
na&#x0364;her zu bringen, was &#x017F;ich in den Orgelpfeifen uns zeigt, will<lb/>
ich noch eine Bemerkung beifu&#x0364;gen. Befa&#x0364;nde &#x017F;ich die ganze in<lb/>
Wellenbewegung ge&#x017F;etze Ma&#x017F;&#x017F;e in einem Canale, &#x017F;o du&#x0364;rfte man<lb/>
den Wa&#x0364;nden die&#x017F;es Canales in jenem Interferenzpuncte einen<lb/>
Ein&#x017F;chnitt bis auf die Tiefe, welche der Wa&#x017F;&#x017F;erho&#x0364;he im Ruhe-<lb/>
&#x017F;tande gleich i&#x017F;t, geben, ohne ein Ausfließen des Wa&#x017F;&#x017F;ers zu be-<lb/></p>
        </div>
      </div>
    </body>
  </text>
</TEI>

[332/0354] ein Viertel der ganzen Wellenlaͤnge vom Endpuncte, erreicht. In dem Augenblicke, da der Endpunct eines Wellenberges, welches zu- gleich der Anfangspunct eines Wellenthales iſt, in dieſem Puncte e (Fig. 105. II.) ankommt, iſt die vordere Haͤlfte des Wellenberges zuruͤckkehrend mit der zweiten, erſt andraͤngenden Haͤlfte des Wel- lenberges vereinigt, und von e an befindet ſich gegen die Wand zu ein doppelt angeſchwellter Wellenberg ef, e aber hat die Hoͤhe der dem Gleichgewichte entſprechenden Waſſer-Oberflaͤche. Iſt ein Viertel einer Wellenlaͤnge vorbei geruͤckt, ſo waͤre die Tiefe des her- andringenden Wellenthales und zugleich die Hoͤhe des zuruͤckkehren- den Wellenberges in eben dem Puncte e angekommen; dieſe gleichen einander aus, und k (Fig. 105. III.) hat noch immer die vorige Hoͤhe, waͤhrend nun zugleich auch von c bis an die Wand die Oberflaͤche horizontal iſt. Nach einer gleichen Zeit ſind in c e (Fig. 105. IV.) der zuruͤckkommende Anfangspunct und der her- andringende Endpunct des Wellenthales vereinigt; ein tiefes Wel- lenthal liegt zwiſchen e und der Wand, aber in e iſt die Waſſer- hoͤhe noch immer dieſelbe. Waͤhrend ſo in dem Interferenzpuncte, wo das Anſchwellen des Wellenberges allemal durch ein zuruͤck- kehrendes Wellenthal aufgehoben wird, die Oberflaͤche immer gleich hoch bleibt, gehen entgegengeſetzte Oſcillationen unter dieſem Puncte vorbei, indem zwiſchen dem Augenblicke, da der hoͤchſte Wellen- berg und da das tiefſte Wellenthal ſich zwiſchen ihm und der Wand befindet, offenbar die doppelte in eft enthaltene Waſſer- maſſe unter e hinauswaͤrts fließt, und in dem folgenden, dem Voruͤbergange einer halben Wellenlaͤnge gleichem Zeitraume eben- ſoviel Waſſer wieder hereinfließt; und dieſe Oſcillationen, deren Dauer in der einen Richtung und in der andern Richtung dem doppelten Zeitraume des Vorruͤckens der Welle von e bis t (Fig. 105. II.) gleich iſt, wiederholen ſich unaufhoͤrlich. Um dieſe Betrachtung der Wellenbewegung dem noch etwas naͤher zu bringen, was ſich in den Orgelpfeifen uns zeigt, will ich noch eine Bemerkung beifuͤgen. Befaͤnde ſich die ganze in Wellenbewegung geſetze Maſſe in einem Canale, ſo duͤrfte man den Waͤnden dieſes Canales in jenem Interferenzpuncte einen Einſchnitt bis auf die Tiefe, welche der Waſſerhoͤhe im Ruhe- ſtande gleich iſt, geben, ohne ein Ausfließen des Waſſers zu be-

Suche im Werk

Informationen zum Werk

Titeldaten
Verfügbarkeit Text (TEI-XML-, HTML-, TCF-, E-Book-Fassung): CC BY-SA 4.0.
Nutzungsbedingungen

Download dieses Werks

XML (TEI P5) · HTML · Text
TCF (text annotation layer)
XML (TEI P5 inkl. att.linguistic)

Metadaten zum Werk

TEI-Header · CMDI · Dublin Core

Ansichten dieser Seite

Voyant Tools ^?

Language Resource Switchboard^?

Resource/URL übermitteln

Feedback

Sie haben einen Fehler gefunden? Dann können Sie diesen über unsere Qualitätssicherungsplattform DTAQ melden.

Kommentar zur DTA-Ausgabe

Dieses Werk wurde gemäß den DTA-Transkriptionsrichtlinien im Double-Keying-Verfahren von Muttersprachlern erfasst und in XML/TEI P5 nach DTA-Basisformat kodiert.

Ansicht auf Standard zurückstellen

URL zu diesem Werk:	https://www.deutschestextarchiv.de/brandes_naturlehre01_1830
URL zu dieser Seite:	https://www.deutschestextarchiv.de/brandes_naturlehre01_1830/354
Zitationshilfe:	Brandes, Heinrich Wilhelm: Vorlesungen über die Naturlehre. Bd. 1. Leipzig, 1830, S. 332. In: Deutsches Textarchiv <https://www.deutschestextarchiv.de/brandes_naturlehre01_1830/354>, abgerufen am 21.11.2024.

Alle Inhalte dieser Seite unterstehen, soweit nicht anders gekennzeichnet, einer Creative-Commons-Lizenz. Die Rechte an den angezeigten Bilddigitalisaten, soweit nicht anders gekennzeichnet, liegen bei den besitzenden Bibliotheken. Weitere Informationen finden Sie in den DTA-Nutzungsbedingungen.

Insbesondere im Hinblick auf die §§ 86a StGB und 130 StGB wird festgestellt, dass die auf diesen Seiten abgebildeten Inhalte weder in irgendeiner Form propagandistischen Zwecken dienen, oder Werbung für verbotene Organisationen oder Vereinigungen darstellen, oder nationalsozialistische Verbrechen leugnen oder verharmlosen, noch zum Zwecke der Herabwürdigung der Menschenwürde gezeigt werden. Die auf diesen Seiten abgebildeten Inhalte (in Wort und Bild) dienen im Sinne des § 86 StGB Abs. 3 ausschließlich historischen, sozial- oder kulturwissenschaftlichen Forschungszwecken. Ihre Veröffentlichung erfolgt in der Absicht, Wissen zur Anregung der intellektuellen Selbstständigkeit und Verantwortungsbereitschaft des Staatsbürgers zu vermitteln und damit der Förderung seiner Mündigkeit zu dienen.

2007–2024 Deutsches Textarchiv, Berlin-Brandenburgische Akademie der Wissenschaften. Kontakt: redaktion(at)deutschestextarchiv.de.

Zitierempfehlung: Deutsches Textarchiv. Grundlage für ein Referenzkorpus der neuhochdeutschen Sprache. Herausgegeben von der Berlin-Brandenburgischen Akademie der Wissenschaften, Berlin 2024. URL: https://www.deutschestextarchiv.de/.