erlangte Geschwindigkeit c in der Zeit dt einen Raum dx würde durchlaufen haben, sie nunmehr ei- nen Raum dx + ddx durchläuft. Nun läßt sich während der unendlich kleinen Zeit der Druck P als gleichförmig ansehen. Demnach ist ddx größer, je größer der Druck P ist, und je länger derselbe ge- dauert hat. Folglich haben wir ddx ~ Pdt, und weil dt als beständig angenommen wird, so können wir um alles auf gleiche Dimensionen zu bringen setzen, weil ddx kleiner wird, je grö- ßer das Gewicht der Kugel ist. Da nun überhaupt cdt = dx und dcdt = ddx ist, so haben wir npdc = Pdt npc = sPdt Ferner, wenn man mit c multiplicirt npcdc = Pcdt = Pdx 1/2npcc = sPdx
§. 400.
Um nun hiebey den Coefficienten n so zu bestim- men, daß alles zum Gebrauche auf bekannte Maaße gebracht wird, so wendet man die Formel auf den Fall der Körper an. Denn da ist die drückende Kraft P dem Gewichte p gleich, und wenn g den Raum bedeutet, durch welchen ein Körper in der Zeit = 1 fällt, so ist 4gx = cc. Da nun hier P = p beständig ist, so haben wir sPdx = Px. Und daher
[Formel 2]
Wird
B 5
Die Kraft.
erlangte Geſchwindigkeit c in der Zeit dt einen Raum dx wuͤrde durchlaufen haben, ſie nunmehr ei- nen Raum dx + ddx durchlaͤuft. Nun laͤßt ſich waͤhrend der unendlich kleinen Zeit der Druck P als gleichfoͤrmig anſehen. Demnach iſt ddx groͤßer, je groͤßer der Druck P iſt, und je laͤnger derſelbe ge- dauert hat. Folglich haben wir ddx ~ Pdt, und weil dt als beſtaͤndig angenommen wird, ſo koͤnnen wir um alles auf gleiche Dimenſionen zu bringen ſetzen, weil ddx kleiner wird, je groͤ- ßer das Gewicht der Kugel iſt. Da nun uͤberhaupt cdt = dx und dcdt = ddx iſt, ſo haben wir npdc = Pdt npc = ſPdt Ferner, wenn man mit c multiplicirt npcdc = Pcdt = Pdx ½npcc = ſPdx
§. 400.
Um nun hiebey den Coefficienten n ſo zu beſtim- men, daß alles zum Gebrauche auf bekannte Maaße gebracht wird, ſo wendet man die Formel auf den Fall der Koͤrper an. Denn da iſt die druͤckende Kraft P dem Gewichte p gleich, und wenn g den Raum bedeutet, durch welchen ein Koͤrper in der Zeit = 1 faͤllt, ſo iſt 4gx = cc. Da nun hier P = p beſtaͤndig iſt, ſo haben wir ſPdx = Px. Und daher
[Formel 2]
Wird
B 5
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Die Kraft.
erlangte Geſchwindigkeit c in der Zeit dt einen
Raum dx wuͤrde durchlaufen haben, ſie nunmehr ei-
nen Raum dx + ddx durchlaͤuft. Nun laͤßt ſich
waͤhrend der unendlich kleinen Zeit der Druck P als
gleichfoͤrmig anſehen. Demnach iſt ddx groͤßer, je
groͤßer der Druck P iſt, und je laͤnger derſelbe ge-
dauert hat. Folglich haben wir ddx ~ Pdt, und
weil dt als beſtaͤndig angenommen wird, ſo koͤnnen
wir um alles auf gleiche Dimenſionen zu bringen
[FORMEL] ſetzen, weil ddx kleiner wird, je groͤ-
ßer das Gewicht der Kugel iſt. Da nun uͤberhaupt
cdt = dx und dcdt = ddx iſt, ſo haben wir
npdc = Pdt
npc = ſPdt
Ferner, wenn man mit c multiplicirt
npcdc = Pcdt = Pdx
½npcc = ſPdx
§. 400.
Um nun hiebey den Coefficienten n ſo zu beſtim-
men, daß alles zum Gebrauche auf bekannte Maaße
gebracht wird, ſo wendet man die Formel auf den
Fall der Koͤrper an. Denn da iſt die druͤckende
Kraft P dem Gewichte p gleich, und wenn g den
Raum bedeutet, durch welchen ein Koͤrper in der
Zeit = 1 faͤllt, ſo iſt 4gx = cc. Da nun hier P = p
beſtaͤndig iſt, ſo haben wir ſPdx = Px. Und daher
[FORMEL]
[FORMEL]
[FORMEL]
Wird
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Lambert, Johann Heinrich: Anlage zur Architectonic. Bd. 2. Riga, 1771, S. 25. In: Deutsches Textarchiv <https://www.deutschestextarchiv.de/lambert_architectonic02_1771/33>, abgerufen am 22.07.2024.
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