Quenstedt, Friedrich August: Handbuch der Mineralogie. Tübingen, 1855.

Levy’s Bezeichnung: zwei- und eingliedr. S.

h1 = B : B : ∞ H gibt a : ∞ b : ∞ c	in der ſtumpfen Säulen- kante gelegen.
h3 = B : ⅓B : ∞ H — ½a : b : ∞ c
hn = B : $\frac{1}{n}$B : ∞ H — [Formel 2] : ∞ c

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b¹ = B : G : ∞ B — a : b : c
b² = 2B : G : ∞ B — 2a : 2b : c
b³ = 3B : G : ∞ B — 3a : 3b : c
bⁿ = nB : G : ∞ B — na : nb : c

Topas liefert ein gutes Bei-
ſpiel. Man muß ſtets vorſichtig
unterſuchen, was als Einheit
von c anzunehmen iſt.

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a¹ = B : B : H — ½a : ∞ b : c
a² = 2B : 2B : H — a : ∞ b : c
aⁿ = nB : nB : H — $\frac{n}{2}$a : ∞ b : c

Bilden Paare auf die ſtumpfe
Säulenkante aufgeſetzt.

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e¹ = B : B : G — ½b : ∞ a : c
e² = 2B : 2B : G — b : ∞ a : c
eⁿ = nB : nB : G — $\frac{n}{2}$b : ∞ a : c

Bilden Paare auf die ſcharfe
Säulenkante aufgeſetzt.

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e₂ = ½B : B : G — ⅓b : a : c
e₃ = ⅓B : B : G — ¼b : ½a : c
e_n = $\frac{1}{n}$B : B : G = [Formel 6] : c

Es ſind Oktaeder, die in der
Diagonalzone des Hauptoktae-
ders liegen.

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a₂ = ½B : B : H = ⅓a : b : c
a_n = $\frac{1}{n}$B : B : H = [Formel 8] : c

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x Topas = b¹ b³ g^½ = B : 3B : ½G = 3a : $\frac{3}{2}$b : c, allgemein
b^{$\frac{1}{m}$} b^{$\frac{1}{n}$} g^p = $\frac{1}{m}$B : $\frac{1}{n}$B : pG = [Formel 14] : pc,
b^{$\frac{1}{m}$} b^{$\frac{1}{n}$} h^p = $\frac{1}{m}$B : $\frac{1}{n}$B : pH = [Formel 19] : pc.

4) Zwei- und eingliedriges Syſtem.

[Abbildung]

Iſt vollkommen analog, nur bekommt man auf dieſe
Weiſe die ſchiefen Mohs’ſchen und Naumann’ſchen Axen,
die man dann weiter auf die Weiß’ſchen nach pag. 91
zurückführt, wenn man es nicht vorzieht, ſie gleich nach
der Projektion zu deduciren.

Feldſpath: z = g² = D : ½B : ∞ G = B : ½D : ∞ G = a : ⅓b : ∞ c;
x = a¹ = B : B : H = a' : c : ∞b; y = a^½ = ½B : ½B : H = ½a' : c : ∞b;
q = a^{$\frac{3}{2}$} = $\frac{3}{2}$B : $\frac{3}{2}$B : H = $\frac{3}{2}$a' : c : ∞b; o = b^½ = ½B : H : ∞B = a' : b : c;
n = e^½ = ½B : ½D : G = ½b : c : ∞ a ꝛc.