Mach, Ernst: Die Mechanik in ihrer Entwicklung. Leipzig, 1883.Zweites Kapitel. del afficiren lässt. Denkt man sich die Schwingungs-axe des Pendels AA in der vertical gestellten Papier- [Abbildung]
Fig. 112. ebene, so ist EE der Durchschnitt derSchwingungsebene mit der Papierebene und zugleich die Gleichgewichtslage des Pen- dels. Die Axe schliesst mit der Horizontal- ebene und die Schwingungsebene mit der Verticalebene den Winkel [b] ein, und dem- nach ist in dieser Ebene die Beschleunigung g · cos [b] wirksam. Erhält das Pendel in seiner Schwingungsebene die kleine Elon- [Abbildung]
Fig. 113. gation [a], so ist die entsprechende Beschleunigung (g cos [b]) [a],demnach die Schwingungsdauer [Formel 1] Zweites Kapitel. del afficiren lässt. Denkt man sich die Schwingungs-axe des Pendels AA in der vertical gestellten Papier- [Abbildung]
Fig. 112. ebene, so ist EE der Durchschnitt derSchwingungsebene mit der Papierebene und zugleich die Gleichgewichtslage des Pen- dels. Die Axe schliesst mit der Horizontal- ebene und die Schwingungsebene mit der Verticalebene den Winkel [β] ein, und dem- nach ist in dieser Ebene die Beschleunigung g · cos [β] wirksam. Erhält das Pendel in seiner Schwingungsebene die kleine Elon- [Abbildung]
Fig. 113. gation [α], so ist die entsprechende Beschleunigung (g cos [β]) [α],demnach die Schwingungsdauer [Formel 1] <TEI> <text> <body> <div n="1"> <div n="2"> <p><pb facs="#f0170" n="158"/><fw place="top" type="header">Zweites Kapitel.</fw><lb/> del afficiren lässt. Denkt man sich die Schwingungs-<lb/> axe des Pendels <hi rendition="#g"><hi rendition="#i">AA</hi></hi> in der vertical gestellten Papier-<lb/><figure><head><hi rendition="#i">Fig. 112.</hi></head></figure><lb/> ebene, so ist <hi rendition="#g"><hi rendition="#i">EE</hi></hi> der Durchschnitt der<lb/> Schwingungsebene mit der Papierebene und<lb/> zugleich die Gleichgewichtslage des Pen-<lb/> dels. Die Axe schliesst mit der Horizontal-<lb/> ebene und die Schwingungsebene mit der<lb/> Verticalebene den Winkel <supplied>β</supplied> ein, und dem-<lb/> nach ist in dieser Ebene die Beschleunigung<lb/><hi rendition="#i">g</hi> · cos <supplied>β</supplied> wirksam. Erhält das Pendel in<lb/> seiner Schwingungsebene die kleine Elon-<lb/><figure><head><hi rendition="#c"><hi rendition="#i">Fig. 113.</hi></hi></head></figure><lb/> gation <supplied>α</supplied>, so ist die entsprechende Beschleunigung (<hi rendition="#i">g</hi> cos <supplied>β</supplied>) <supplied>α</supplied>,<lb/> demnach die Schwingungsdauer <formula/></p><lb/> </div> </div> </body> </text> </TEI> [158/0170]
Zweites Kapitel.
del afficiren lässt. Denkt man sich die Schwingungs-
axe des Pendels AA in der vertical gestellten Papier-
[Abbildung Fig. 112.]
ebene, so ist EE der Durchschnitt der
Schwingungsebene mit der Papierebene und
zugleich die Gleichgewichtslage des Pen-
dels. Die Axe schliesst mit der Horizontal-
ebene und die Schwingungsebene mit der
Verticalebene den Winkel β ein, und dem-
nach ist in dieser Ebene die Beschleunigung
g · cos β wirksam. Erhält das Pendel in
seiner Schwingungsebene die kleine Elon-
[Abbildung Fig. 113.]
gation α, so ist die entsprechende Beschleunigung (g cos β) α,
demnach die Schwingungsdauer [FORMEL]
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