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Gehler, Johann Samuel Traugott: Physikalisches Wörterbuch, oder, Versuch einer Erklärung der vornehmsten Begriffe und Kunstwörter der Naturlehre. Bd. 4. Leipzig, 1798.

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Masse der Körper, an; daher der genannte Punkt schicklicher Mittelpunkt der Masse oder (nach Königs Vorschlage, De centro inertiae, in Act. Erud. Lips. Jan. 1738. p. 35.) der Trägheit heissen könnte. Er ist aber einerley mit dem Schwerpunkte der Körper, s. Mittelpunkt der Masse (Th. III. S. 254).

Um alles zu entfernen, was die Untersuchung des Stoßes erschweren könnte, nehmen wir Körper an, die durchaus von einerley Materie sind, und regelmäßige Gestalten haben, wo sich also der Schwerpunkt leicht finden läßt, z. B. Kugeln, Würfel. Wir setzen auch, daß sich alle Punkte dieser Körper nach parallelen Richtungen (ohne Umdrehung um eine Are) bewegen. Unter diesen Voraussetzungen sollen nun zuerst die Gesetze des geraden Stoßes unelastischer und elastischer Körper, nebst einer kurzen Geschichte ihrer Erfindung, vorgetragen werden. Dann wird sich auch vom schiefen Stoße und andern hiemit verwandten Lehren etwas hinzufügen lassen. Gesetze des Stoßes unelastischer Körper.

Wenn die vollkommen harten Massen M und m mit den Geschwindigkeiten C und c gerade gegen einander stoßen, und sich die Geschwindigkeiten verkehrt, wie die Massen, verhalten, daß MC=mc ist; so hat eine so viel Größe der Bewegung, als die andere, s. Bewegung (Th. I. S. 328.), und beyde Bewegungen sind einander entgegengesetzt. Wegen der Undurchdringlichkeit der Massen und ihrer Härte, die ihre Gestalt nicht ändern läßt, kan keine von beyden Bewegungen fortgesetzt werden, ohne die andere aufzuheben. Daher werden beyde, als entgegengesetzte, sonst gleiche, Größen einander aufheben. Dies muß im Augenblicke der Berührung plötzlich geschehen; denn vor diesem Augenblicke hindert noch keine Bewegung die andere, in demselben hindern sich auf einmal beyde zugleich.

Sind die Geschwindigkeiten C, c, in einem andern Verhältnisse, und daher nicht MC=mc; so wird die kleinere


Maſſe der Koͤrper, an; daher der genannte Punkt ſchicklicher Mittelpunkt der Maſſe oder (nach Koͤnigs Vorſchlage, De centro inertiae, in Act. Erud. Lipſ. Jan. 1738. p. 35.) der Traͤgheit heiſſen koͤnnte. Er iſt aber einerley mit dem Schwerpunkte der Koͤrper, ſ. Mittelpunkt der Maſſe (Th. III. S. 254).

Um alles zu entfernen, was die Unterſuchung des Stoßes erſchweren koͤnnte, nehmen wir Koͤrper an, die durchaus von einerley Materie ſind, und regelmaͤßige Geſtalten haben, wo ſich alſo der Schwerpunkt leicht finden laͤßt, z. B. Kugeln, Wuͤrfel. Wir ſetzen auch, daß ſich alle Punkte dieſer Koͤrper nach parallelen Richtungen (ohne Umdrehung um eine Are) bewegen. Unter dieſen Vorausſetzungen ſollen nun zuerſt die Geſetze des geraden Stoßes unelaſtiſcher und elaſtiſcher Koͤrper, nebſt einer kurzen Geſchichte ihrer Erfindung, vorgetragen werden. Dann wird ſich auch vom ſchiefen Stoße und andern hiemit verwandten Lehren etwas hinzufuͤgen laſſen. Geſetze des Stoßes unelaſtiſcher Koͤrper.

Wenn die vollkommen harten Maſſen M und m mit den Geſchwindigkeiten C und c gerade gegen einander ſtoßen, und ſich die Geſchwindigkeiten verkehrt, wie die Maſſen, verhalten, daß MC=mc iſt; ſo hat eine ſo viel Groͤße der Bewegung, als die andere, ſ. Bewegung (Th. I. S. 328.), und beyde Bewegungen ſind einander entgegengeſetzt. Wegen der Undurchdringlichkeit der Maſſen und ihrer Haͤrte, die ihre Geſtalt nicht aͤndern laͤßt, kan keine von beyden Bewegungen fortgeſetzt werden, ohne die andere aufzuheben. Daher werden beyde, als entgegengeſetzte, ſonſt gleiche, Groͤßen einander aufheben. Dies muß im Augenblicke der Beruͤhrung ploͤtzlich geſchehen; denn vor dieſem Augenblicke hindert noch keine Bewegung die andere, in demſelben hindern ſich auf einmal beyde zugleich.

Sind die Geſchwindigkeiten C, c, in einem andern Verhaͤltniſſe, und daher nicht MC=mc; ſo wird die kleinere

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[214/0224] Maſſe der Koͤrper, an; daher der genannte Punkt ſchicklicher Mittelpunkt der Maſſe oder (nach Koͤnigs Vorſchlage, De centro inertiae, in Act. Erud. Lipſ. Jan. 1738. p. 35.) der Traͤgheit heiſſen koͤnnte. Er iſt aber einerley mit dem Schwerpunkte der Koͤrper, ſ. Mittelpunkt der Maſſe (Th. III. S. 254). Um alles zu entfernen, was die Unterſuchung des Stoßes erſchweren koͤnnte, nehmen wir Koͤrper an, die durchaus von einerley Materie ſind, und regelmaͤßige Geſtalten haben, wo ſich alſo der Schwerpunkt leicht finden laͤßt, z. B. Kugeln, Wuͤrfel. Wir ſetzen auch, daß ſich alle Punkte dieſer Koͤrper nach parallelen Richtungen (ohne Umdrehung um eine Are) bewegen. Unter dieſen Vorausſetzungen ſollen nun zuerſt die Geſetze des geraden Stoßes unelaſtiſcher und elaſtiſcher Koͤrper, nebſt einer kurzen Geſchichte ihrer Erfindung, vorgetragen werden. Dann wird ſich auch vom ſchiefen Stoße und andern hiemit verwandten Lehren etwas hinzufuͤgen laſſen. Geſetze des Stoßes unelaſtiſcher Koͤrper. Wenn die vollkommen harten Maſſen M und m mit den Geſchwindigkeiten C und c gerade gegen einander ſtoßen, und ſich die Geſchwindigkeiten verkehrt, wie die Maſſen, verhalten, daß MC=mc iſt; ſo hat eine ſo viel Groͤße der Bewegung, als die andere, ſ. Bewegung (Th. I. S. 328.), und beyde Bewegungen ſind einander entgegengeſetzt. Wegen der Undurchdringlichkeit der Maſſen und ihrer Haͤrte, die ihre Geſtalt nicht aͤndern laͤßt, kan keine von beyden Bewegungen fortgeſetzt werden, ohne die andere aufzuheben. Daher werden beyde, als entgegengeſetzte, ſonſt gleiche, Groͤßen einander aufheben. Dies muß im Augenblicke der Beruͤhrung ploͤtzlich geſchehen; denn vor dieſem Augenblicke hindert noch keine Bewegung die andere, in demſelben hindern ſich auf einmal beyde zugleich. Sind die Geſchwindigkeiten C, c, in einem andern Verhaͤltniſſe, und daher nicht MC=mc; ſo wird die kleinere

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Zitationshilfe: Gehler, Johann Samuel Traugott: Physikalisches Wörterbuch, oder, Versuch einer Erklärung der vornehmsten Begriffe und Kunstwörter der Naturlehre. Bd. 4. Leipzig, 1798, S. 214. In: Deutsches Textarchiv <https://www.deutschestextarchiv.de/gehler_woerterbuch04_1798/224>, abgerufen am 25.11.2024.