Clausius, Rudolf: Über die Anwendung der mechanischen Wärmetheorie auf die Dampfmaschine. In: Annalen der Physik und Chemie, Reihe 4, 97 (1856), S. 441-476, 513-558.

Bild:

<< vorherige Seite

nächste Seite >>

58. Die in dieser Tabelle angeführten Arbeitsgrössen,
ebenso wie diejenigen der früheren Tabelle für die Ma-
schine ohne Condensator, beziehen sich auf ein Kilogramm
aus dem Kessel tretenden Dampfes. Man kann aber hier-
nach die Arbeit auch leicht auf eine von der Wärmequelle
gelieferte Wärmeeinheit beziehen, wenn man bedenkt, dass
für jedes Kilogramm Dampf soviel Wärme geliefert werden
muss, wie nöthig ist, um die Masse l, welche etwas grösser
als 1 Kilogrm. ist, von ihrer Anfangstemperatur, mit wel-
cher sie in den Kessel tritt, bis zu der im Kessel selbst
herrschenden Temperatur zu erwärmen, und bei dieser letz-
teren ein Kilogramm in Dampf zu verwandeln, welche
Wärmemenge sich aus den bisherigen Daten berechnen
lässt.

59. Zum Schluss muss ich noch einige Worte über
die Reibung hinzufügen, wobei ich mich aber darauf be-
schränken will, mein Verfahren, dass ich die Reibung in
den bisher entwickelten Gleichungen ganz unberücksichtigt
gelassen habe, zu rechtfertigen, indem ich zeige, dass man
die Reibung, anstatt sie, wie es Pambour gethan hat,
gleich in die ersten allgemeinen Ausdrücke der Arbeit mit
einzuflechten, nach denselben Principien auch nachträglich
in Rechnung bringen kann, was übrigens in gleicher Weise
auch von anderen Autoren geschehen ist.

Die Kräfte, welche die Maschine bei ihrem Gange zu
überwinden hat, lassen sich folgendermassen unterscheiden.
1) Der Widerstand, welcher ihr von aussen entgegengestellt
wird, und dessen Ueberwindung die von ihr verlangte nütz-
liche Arbeit bildet. Pambour nennt diesen Widerstand
die Belastung (charge) der Maschine. 2) Die Widerstände,
welche in der Maschine selbst ihren Grund haben, so dass
die zu ihrer Ueberwindung verbrauchte Arbeit nicht äusser-
lich nutzbar wird. Diese letzteren Widerstände fassen wir
alle unter dem Namen der Reibung zusammen, obwohl
ausser der Reibung im engeren Sinne auch noch andere
Kräfte unter ihnen vorkommen, besonders die Widerstände
der zur Dampfmaschine gehörigen Pumpen, mit Ausnahme

58. Die in dieser Tabelle angeführten Arbeitsgröſsen,
ebenso wie diejenigen der früheren Tabelle für die Ma-
schine ohne Condensator, beziehen sich auf ein Kilogramm
aus dem Kessel tretenden Dampfes. Man kann aber hier-
nach die Arbeit auch leicht auf eine von der Wärmequelle
gelieferte Wärmeeinheit beziehen, wenn man bedenkt, daſs
für jedes Kilogramm Dampf soviel Wärme geliefert werden
muſs, wie nöthig ist, um die Masse l, welche etwas gröſser
als 1 Kilogrm. ist, von ihrer Anfangstemperatur, mit wel-
cher sie in den Kessel tritt, bis zu der im Kessel selbst
herrschenden Temperatur zu erwärmen, und bei dieser letz-
teren ein Kilogramm in Dampf zu verwandeln, welche
Wärmemenge sich aus den bisherigen Daten berechnen
läſst.

59. Zum Schluſs muſs ich noch einige Worte über
die Reibung hinzufügen, wobei ich mich aber darauf be-
schränken will, mein Verfahren, daſs ich die Reibung in
den bisher entwickelten Gleichungen ganz unberücksichtigt
gelassen habe, zu rechtfertigen, indem ich zeige, daſs man
die Reibung, anstatt sie, wie es Pambour gethan hat,
gleich in die ersten allgemeinen Ausdrücke der Arbeit mit
einzuflechten, nach denselben Principien auch nachträglich
in Rechnung bringen kann, was übrigens in gleicher Weise
auch von anderen Autoren geschehen ist.

Die Kräfte, welche die Maschine bei ihrem Gange zu
überwinden hat, lassen sich folgendermaſsen unterscheiden.
1) Der Widerstand, welcher ihr von auſsen entgegengestellt
wird, und dessen Ueberwindung die von ihr verlangte nütz-
liche Arbeit bildet. Pambour nennt diesen Widerstand
die Belastung (charge) der Maschine. 2) Die Widerstände,
welche in der Maschine selbst ihren Grund haben, so daſs
die zu ihrer Ueberwindung verbrauchte Arbeit nicht äuſser-
lich nutzbar wird. Diese letzteren Widerstände fassen wir
alle unter dem Namen der Reibung zusammen, obwohl
auſser der Reibung im engeren Sinne auch noch andere
Kräfte unter ihnen vorkommen, besonders die Widerstände
der zur Dampfmaschine gehörigen Pumpen, mit Ausnahme

<TEI>
  <text>
    <body>
      <div n="1">
        <pb facs="#f0095" n="553"/>
        <p>58. Die in dieser Tabelle angeführten Arbeitsgrö&#x017F;sen,<lb/>
ebenso wie diejenigen der früheren Tabelle für die Ma-<lb/>
schine ohne Condensator, beziehen sich auf ein Kilogramm<lb/>
aus dem Kessel tretenden Dampfes. Man kann aber hier-<lb/>
nach die Arbeit auch leicht auf eine von der Wärmequelle<lb/>
gelieferte <hi rendition="#i">Wärmeeinheit</hi> beziehen, wenn man bedenkt, da&#x017F;s<lb/>
für jedes Kilogramm Dampf soviel Wärme geliefert werden<lb/>
mu&#x017F;s, wie nöthig ist, um die Masse <hi rendition="#i">l</hi>, welche etwas grö&#x017F;ser<lb/>
als 1 Kilogrm. ist, von ihrer Anfangstemperatur, mit wel-<lb/>
cher sie in den Kessel tritt, bis zu der im Kessel selbst<lb/>
herrschenden Temperatur zu erwärmen, und bei dieser letz-<lb/>
teren ein Kilogramm in Dampf zu verwandeln, welche<lb/>
Wärmemenge sich aus den bisherigen Daten berechnen<lb/>
lä&#x017F;st.</p><lb/>
        <p>59. Zum Schlu&#x017F;s mu&#x017F;s ich noch einige Worte über<lb/>
die <hi rendition="#i">Reibung</hi> hinzufügen, wobei ich mich aber darauf be-<lb/>
schränken will, mein Verfahren, da&#x017F;s ich die Reibung in<lb/>
den bisher entwickelten Gleichungen ganz unberücksichtigt<lb/>
gelassen habe, zu rechtfertigen, indem ich zeige, da&#x017F;s man<lb/>
die Reibung, anstatt sie, wie es <hi rendition="#g">Pambour</hi> gethan hat,<lb/>
gleich in die ersten allgemeinen Ausdrücke der Arbeit mit<lb/>
einzuflechten, nach denselben Principien auch nachträglich<lb/>
in Rechnung bringen kann, was übrigens in gleicher Weise<lb/>
auch von anderen Autoren geschehen ist.</p><lb/>
        <p>Die Kräfte, welche die Maschine bei ihrem Gange zu<lb/>
überwinden hat, lassen sich folgenderma&#x017F;sen unterscheiden.<lb/>
1) Der Widerstand, welcher ihr von au&#x017F;sen entgegengestellt<lb/>
wird, und dessen Ueberwindung die von ihr verlangte <hi rendition="#i">nütz-<lb/>
liche</hi> Arbeit bildet. <hi rendition="#g">Pambour</hi> nennt diesen Widerstand<lb/>
die <hi rendition="#i">Belastung</hi> (<hi rendition="#i">charge</hi>) der Maschine. 2) Die Widerstände,<lb/>
welche in der Maschine selbst ihren Grund haben, so da&#x017F;s<lb/>
die zu ihrer Ueberwindung verbrauchte Arbeit nicht äu&#x017F;ser-<lb/>
lich nutzbar wird. Diese letzteren Widerstände fassen wir<lb/>
alle unter dem Namen der <hi rendition="#i">Reibung</hi> zusammen, obwohl<lb/>
au&#x017F;ser der Reibung im engeren Sinne auch noch andere<lb/>
Kräfte unter ihnen vorkommen, besonders die Widerstände<lb/>
der zur Dampfmaschine gehörigen Pumpen, mit Ausnahme<lb/></p>
      </div>
    </body>
  </text>
</TEI>

[553/0095] 58. Die in dieser Tabelle angeführten Arbeitsgröſsen, ebenso wie diejenigen der früheren Tabelle für die Ma- schine ohne Condensator, beziehen sich auf ein Kilogramm aus dem Kessel tretenden Dampfes. Man kann aber hier- nach die Arbeit auch leicht auf eine von der Wärmequelle gelieferte Wärmeeinheit beziehen, wenn man bedenkt, daſs für jedes Kilogramm Dampf soviel Wärme geliefert werden muſs, wie nöthig ist, um die Masse l, welche etwas gröſser als 1 Kilogrm. ist, von ihrer Anfangstemperatur, mit wel- cher sie in den Kessel tritt, bis zu der im Kessel selbst herrschenden Temperatur zu erwärmen, und bei dieser letz- teren ein Kilogramm in Dampf zu verwandeln, welche Wärmemenge sich aus den bisherigen Daten berechnen läſst. 59. Zum Schluſs muſs ich noch einige Worte über die Reibung hinzufügen, wobei ich mich aber darauf be- schränken will, mein Verfahren, daſs ich die Reibung in den bisher entwickelten Gleichungen ganz unberücksichtigt gelassen habe, zu rechtfertigen, indem ich zeige, daſs man die Reibung, anstatt sie, wie es Pambour gethan hat, gleich in die ersten allgemeinen Ausdrücke der Arbeit mit einzuflechten, nach denselben Principien auch nachträglich in Rechnung bringen kann, was übrigens in gleicher Weise auch von anderen Autoren geschehen ist. Die Kräfte, welche die Maschine bei ihrem Gange zu überwinden hat, lassen sich folgendermaſsen unterscheiden. 1) Der Widerstand, welcher ihr von auſsen entgegengestellt wird, und dessen Ueberwindung die von ihr verlangte nütz- liche Arbeit bildet. Pambour nennt diesen Widerstand die Belastung (charge) der Maschine. 2) Die Widerstände, welche in der Maschine selbst ihren Grund haben, so daſs die zu ihrer Ueberwindung verbrauchte Arbeit nicht äuſser- lich nutzbar wird. Diese letzteren Widerstände fassen wir alle unter dem Namen der Reibung zusammen, obwohl auſser der Reibung im engeren Sinne auch noch andere Kräfte unter ihnen vorkommen, besonders die Widerstände der zur Dampfmaschine gehörigen Pumpen, mit Ausnahme

Suche im Werk

Informationen zum Werk

Titeldaten
Verfügbarkeit Text (TEI-XML-, HTML-, TCF-, E-Book-Fassung): CC BY-SA 4.0.
Nutzungsbedingungen

Download dieses Werks

XML (TEI P5) · HTML · Text
TCF (text annotation layer)
XML (TEI P5 inkl. att.linguistic)

Metadaten zum Werk

TEI-Header · CMDI · Dublin Core

Ansichten dieser Seite

Voyant Tools ^?

Language Resource Switchboard^?

Resource/URL übermitteln

Feedback

Sie haben einen Fehler gefunden? Dann können Sie diesen über unsere Qualitätssicherungsplattform DTAQ melden.

Kommentar zur DTA-Ausgabe

Dieses Werk wurde gemäß den DTA-Transkriptionsrichtlinien im Double-Keying-Verfahren von Nicht-Muttersprachlern erfasst und in XML/TEI P5 nach DTA-Basisformat kodiert.

Ansicht auf Standard zurückstellen

URL zu diesem Werk:	https://www.deutschestextarchiv.de/clausius_waermetheorie_1856
URL zu dieser Seite:	https://www.deutschestextarchiv.de/clausius_waermetheorie_1856/95
Zitationshilfe:	Clausius, Rudolf: Über die Anwendung der mechanischen Wärmetheorie auf die Dampfmaschine. In: Annalen der Physik und Chemie, Reihe 4, 97 (1856), S. 441-476, 513-558, S. 553. In: Deutsches Textarchiv <https://www.deutschestextarchiv.de/clausius_waermetheorie_1856/95>, abgerufen am 27.11.2024.

Alle Inhalte dieser Seite unterstehen, soweit nicht anders gekennzeichnet, einer Creative-Commons-Lizenz. Die Rechte an den angezeigten Bilddigitalisaten, soweit nicht anders gekennzeichnet, liegen bei den besitzenden Bibliotheken. Weitere Informationen finden Sie in den DTA-Nutzungsbedingungen.

Insbesondere im Hinblick auf die §§ 86a StGB und 130 StGB wird festgestellt, dass die auf diesen Seiten abgebildeten Inhalte weder in irgendeiner Form propagandistischen Zwecken dienen, oder Werbung für verbotene Organisationen oder Vereinigungen darstellen, oder nationalsozialistische Verbrechen leugnen oder verharmlosen, noch zum Zwecke der Herabwürdigung der Menschenwürde gezeigt werden. Die auf diesen Seiten abgebildeten Inhalte (in Wort und Bild) dienen im Sinne des § 86 StGB Abs. 3 ausschließlich historischen, sozial- oder kulturwissenschaftlichen Forschungszwecken. Ihre Veröffentlichung erfolgt in der Absicht, Wissen zur Anregung der intellektuellen Selbstständigkeit und Verantwortungsbereitschaft des Staatsbürgers zu vermitteln und damit der Förderung seiner Mündigkeit zu dienen.

2007–2024 Deutsches Textarchiv, Berlin-Brandenburgische Akademie der Wissenschaften. Kontakt: redaktion(at)deutschestextarchiv.de.

Zitierempfehlung: Deutsches Textarchiv. Grundlage für ein Referenzkorpus der neuhochdeutschen Sprache. Herausgegeben von der Berlin-Brandenburgischen Akademie der Wissenschaften, Berlin 2024. URL: https://www.deutschestextarchiv.de/.